130gev金金核碰撞中k39;0,s和∧∧的方位角各向異性和強子強子碰撞中單事件階乘矩的隨機性行為

1、華中師范大學博士學位論文130GeV金-金核碰撞中K和∧+∧的方位角各向異性和強子-強子碰撞中單事件階乘矩的隨機性行為姓名：傅菁華申請學位級別：博士專業(yè)：理論物理指導教師：吳元芳;許怒2002.7.1子。到目前為止，還沒有一個完整的動力學理論可以解釋核．核碰撞的所有基本過程。量子色動力學只有在高動量下，可以運用微擾方法時，才是可以計算的。在R H I C 能量下，大量產(chǎn)生的微噴注使我們第一次可以通過微擾Q C D 來研究核．核碰撞。在較

2、低的A G S 和S P S 能量上一般采用的方法是通過合適的動力學模型擬合末態(tài)觀察量。這其中，最重要的就是相對論流體力學。其基本假設是系統(tǒng)達到了局域的熱平衡和化學平衡。盡管仍存在一些理論上的問題，理想流體力學的結果能很好地符合R H I C 在低動量范圍內(nèi)的實驗結果。不同于基本的強子．強子碰撞，核一核碰撞中會有大量的核子相互作用，并產(chǎn)生一些“集體行為”。這里“集體行為”指在一次碰撞中所觀察到的多個粒子的共同性質(zhì)。我們通常稱這種大量產(chǎn)生

3、的粒子具有相似的運動方向和速度為“集體流”。將集體流用運動學變量來表示，我們得到各種類型的流。“縱向流”：描述粒子在初始束流方向上的集體運動： “徑向流”：描述產(chǎn)生的粒子具有相似的與方向無關的速度，即速度場具有球?qū)ΨQ性； “橫向流”：描述速度場與方位角無關； “各向異性流”：描述粒子產(chǎn)生在某一方位角的方向上會大于其它方向。各種形式的流都是相互聯(lián)系的，它們代表了核一核碰撞整體圖像的不同方面。這篇論文中所討論的橢球流屬于各向異性流。，，卜’

4、，÷ ，』_ ， 0 ≮，”獬稱碰撞參數(shù)6 = o 的碰撞為對心碰撞。這類碰撞具有初始的方位角對稱性。而在實驗中大量存在的是b > Q 的非對心碰撞。這類碰撞不具有初始的方位角對稱性。對于這類事件，弼瘌應相對于它們初始的方位角不對稱的方向來研究它們，而這～方向由它們各自碰撞參數(shù)的取向和大小完全決定。f 我們定義由碰撞參數(shù)矢量和束流動量方向所決定的平面為“反應平面”。在非對心碰撞中，初始坐標空間中的方位角不對稱性將導致末態(tài)

5、粒子相對于“反應平面”的角依賴性。微觀上講，末態(tài)動量空間的大的各向異性來源于碰撞最初階段的大量的再散射。從流體力學的角度上講，橫向平面上的壓強差決定了系統(tǒng)的演化。在初始橢球的短軸方向上會產(chǎn)生較大的壓強差，而使更多的粒子向這一方向上運動并逐步減小長短軸方向上的差別。由此可見，末態(tài)所觀察到的各向異性來源于碰撞的早期。我們定義各向異性流為粒子相對于反應平面分布的不對稱性并通常用方位角分布的傅立葉變換來描述這一不對稱性。由于方位角分布中不為零的