應力狀態(tài)下0.38ccrmo鋼的鐵素體珠光體相變動力學及其模擬

1、上海交通大學博士學位論文應力狀態(tài)下0.38C-Cr-Mo鋼的鐵素體/珠光體相變動力學及其模擬姓名：葉健松申請學位級別：博士專業(yè)：材料物理與化學指導教師：徐祖耀20021201II] ) ( 693 . 0 exp[ 1 35 . 05 . 0 tt f st ? ? =) / 294600 exp( 10 94 . 2 996 . 0 0 53 . 0 82 . 1 13 5 . 0 RT d t ? ? ? × = ε ε

2、&式中 dyx D 為動態(tài)再結晶的晶粒尺寸 Z 為 Zener- Hollomon 參數 dyx f 為動態(tài)再結晶分數 st f 為靜態(tài)再結晶分數 t0.5 為靜態(tài)再結晶分數達到 50%的時間 ε和ε & 分別為應變量和應變速率 c ε 為臨界應變 s ε 為穩(wěn)態(tài)應變 R 和 T 分別為氣體常數和絕對溫度0.38C- Cr- Mo 鋼大應力作用下熱塑性變形和微觀組織變化的研究表明 達穩(wěn)態(tài)應變時的亞晶粒尺寸λ 與穩(wěn)態(tài)應力

3、s σ 或 Zener- Hollomon 參數 Z 的關系為1 5 . 187 ? ? = λ σ s417 . 8 10 ) (log 10 319 . 1 ? ? × = Z λ本文提出 0.38C- Cr- Mo 鋼發(fā)生加工硬化或動態(tài)再結晶后的貯存能用下式表示r d V b G ρ µ 221 = ?c ε ε ≤dyx r dyx r d f V f V b G δγ ρ µ 3 ) 1 ( 21

4、 2 + ? = ?s c ε ε ε ≤ ≤r d V G δγ 3 = ?s ε ε >式中 dyx f 為動態(tài)再結晶分數 µ 為剪切模量 b 為柏氏矢量 γ 為亞晶界界面能 δ 為亞晶粒尺寸 r V 為奧氏體摩爾體積 c ε 為臨界應變 s ε 為穩(wěn)態(tài)應變本文根據小應力作用下和大應力作用后 0.38C- Cr- Mo 鋼過冷奧氏體等溫分解動力學規(guī)律認為兩種應力狀態(tài)下鐵素體析出和珠光體轉變均滿足下述動力學方程 ] )

5、 , , ( exp[ 1 ) ( ) ( n p F p F r t G I S k f ? ? =在大應力作用后 通過貯存能影響形核速率 而在小應力作用下則可通過修正函數) , , ( ) ( ) ( p F p F r G I S k 考慮應力的作用 ) 1 ( 0σ σ c k k + ? =鐵素體)]} exp( 1 [ 1 { 2 1 σ σ ? ? ? + ? = c c k k珠光體式中 σ 為等效應力 k 和 σ k