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文檔簡介
1、原子干涉轉(zhuǎn)動(dòng)測(cè)量是基于Sagnac效應(yīng)來實(shí)現(xiàn)轉(zhuǎn)動(dòng)角速度的測(cè)量,具有高潛在靈敏度。原子干涉轉(zhuǎn)動(dòng)測(cè)量可以應(yīng)用于慣性導(dǎo)航、地球物理和基礎(chǔ)物理研究等領(lǐng)域,它的研制在科學(xué)和技術(shù)應(yīng)用方面具有重要意義。
在我們的原子干涉轉(zhuǎn)動(dòng)測(cè)量中,利用 Raman光π/2~π~π~π/2脈沖序列與原子相互作用,依次使原子波包分束、反射、再次匯聚,從而形成干涉。干涉相移中包含了角速度信息。干涉結(jié)束后,原子從開始的基態(tài)躍遷至另一個(gè)基態(tài),躍遷概率就由干涉相移決定
2、。實(shí)驗(yàn)通過探測(cè)原子的躍遷概率,從而獲得干涉條紋,提取干涉相位。本課題來源于原子干涉轉(zhuǎn)動(dòng)測(cè)量對(duì)探測(cè)系統(tǒng)的需求,在課題組前期工作的基礎(chǔ)上,采用歸一化熒光法探測(cè)實(shí)現(xiàn)對(duì)原子兩個(gè)不同基態(tài)的探測(cè)。
本文詳細(xì)介紹了原子干涉轉(zhuǎn)動(dòng)測(cè)量中探測(cè)系統(tǒng)的基本原理??紤]到原子干涉陀螺儀的機(jī)械結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)有一定的傾斜,為了滿足實(shí)驗(yàn)需求,改進(jìn)探測(cè)光路的設(shè)計(jì),使探測(cè)光路小型化,增大探測(cè)光和回泵光的光強(qiáng),且保證兩束探測(cè)光的分光比1:1。交叉耦合效應(yīng)的存在,需要對(duì)單次
3、成像的熒光收集系統(tǒng)進(jìn)行標(biāo)定。實(shí)驗(yàn)表明,當(dāng)光電管間距設(shè)定在13.4mm、矩形光闌的兩狹縫間距設(shè)定在21mm時(shí),在信號(hào)幅度不會(huì)變得太小的前提下,較好地避免了兩光電管之間的交叉耦合效應(yīng)。實(shí)驗(yàn)中我們實(shí)現(xiàn)了單能級(jí)和雙能級(jí)TOF信號(hào)探測(cè)。給出TOF信號(hào)積分與相應(yīng)的探測(cè)原子數(shù)目對(duì)應(yīng)關(guān)系,在探測(cè)到的單能級(jí)TOF信號(hào)積分在8.1×102 V·s水平時(shí),得到相對(duì)應(yīng)的探測(cè)原子數(shù)目約是1.1×107個(gè)。同時(shí)對(duì)探測(cè)光功率波動(dòng)、背景波動(dòng)、量子投影噪聲等探測(cè)噪聲進(jìn)行
4、理論分析,評(píng)估原子干涉轉(zhuǎn)動(dòng)測(cè)量的探測(cè)噪聲。實(shí)驗(yàn)表明,當(dāng)裝載時(shí)間為3000ms時(shí),此時(shí)的探測(cè)噪聲σP是0.011。
為了降低探測(cè)光功率波動(dòng)對(duì)原子干涉轉(zhuǎn)動(dòng)測(cè)量的影響,本文提出了采用同時(shí)探測(cè)原子兩個(gè)態(tài)的熒光信號(hào)的方案,并給出具體設(shè)計(jì),以提高探測(cè)信噪比,達(dá)到原子散粒噪聲極限。另一方面,波前畸變作為一項(xiàng)系統(tǒng)誤差影響測(cè)量的精度,采用相位剪切的探測(cè)方法,模擬給出波前畸變引起的概率隨位置分布的變化,通過相位剪切方案,為觀測(cè)波前畸變引起的圖樣變
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