外文翻譯---核譜脈沖數(shù)字成形處理

1、<p>　　成 都 理 工 大 學(xué)</p><p>　　學(xué)生畢業(yè)設(shè)計(jì)（論文）外文譯文</p><p>　學(xué)生姓名：帥俊勇 學(xué)號(hào)：200706020129專(zhuān)業(yè)名稱(chēng)：核工程與核技術(shù)</p><p>　譯文標(biāo)題（中英文）：核譜脈沖數(shù)字成形處理On Nuclear Spectrometry Pulses Digital Shaping and Processing

2、</p><p>　譯文出處：成都理工大學(xué)圖書(shū)館統(tǒng)一資源搜索平臺(tái)指導(dǎo)教師審閱簽名： </p><p>　外文譯文正文：在半導(dǎo)體伽瑪能譜儀中，分辨率低主要是由于電子噪聲，在探測(cè)器統(tǒng)計(jì)電子產(chǎn)生的相關(guān)過(guò)程時(shí),彈道虧損隨著探測(cè)器的電荷收集時(shí)間的變化而產(chǎn)生。該系統(tǒng)的分辨率在低能量時(shí)主要由電子噪聲決定而在稍高能量時(shí)由電荷的產(chǎn)生的統(tǒng)計(jì)漲落決定，在非常高的能量時(shí)，彈道虧損可能會(huì)占主導(dǎo)地位。在使用大直徑

3、，高效率的探測(cè)器時(shí)，彈道虧損的影響將增大。在高能量譜，當(dāng)傳統(tǒng)的譜儀放大器在短的高峰時(shí)間內(nèi)實(shí)現(xiàn)高通量率，探測(cè)器收集產(chǎn)生電子的改變將導(dǎo)致振幅的變化。為了克服這個(gè)問(wèn)題，科學(xué)界已經(jīng)提出一些技術(shù)。首先是梯形曲線(xiàn)型的過(guò)濾器。它是平的，當(dāng)它提供的時(shí)間比最長(zhǎng)的電荷收集時(shí)間長(zhǎng)，過(guò)濾平的水平隨上升時(shí)間的變化時(shí)相對(duì)免疫的 。平頂無(wú)法實(shí)現(xiàn)過(guò)濾集總參數(shù)曲線(xiàn)，當(dāng)一個(gè)無(wú)窮極數(shù)是必需的。延時(shí)線(xiàn)已被認(rèn)為是實(shí)現(xiàn)固定成形高能物理短持續(xù)時(shí)間塑造這樣一個(gè)過(guò)濾器。延遲線(xiàn)體積粗大，

4、造成嚴(yán)重溫度變化的增益，當(dāng)高的延遲時(shí)間的比例上升時(shí)將有很高的成本，并可能不容易在時(shí)間尺度間變化。相反，過(guò)濾器持續(xù)時(shí)間的變化，需要由以?xún)?yōu)化的信號(hào)與噪聲比（SNR）或?qū)ν掏侣实臎Q議。因此，它們并不被認(rèn)為是理想電路原件為脈沖處理器能量的通道。最近，一種通過(guò)加權(quán)加法輸出的準(zhǔn)梯形過(guò)濾器</p><p>　近梯形，通常是整形輸出輸出，過(guò)濾器的時(shí)間相若變體的產(chǎn)出加權(quán)梯形從一個(gè)階段的內(nèi)部合成高斯濾波器。如果積分時(shí)間延長(zhǎng)超出了在預(yù)

5、設(shè)的脈沖響應(yīng)的時(shí)間最長(zhǎng)的預(yù)過(guò)濾器脈沖響應(yīng)寬度，任何彈道虧損的靈敏度都將被淘汰。該過(guò)濾器是相當(dāng)復(fù)雜的，并要求低頻率，如微音和電源紋波無(wú)關(guān)的噪聲源。這些因素使得過(guò)濾器價(jià)格昂貴，并且難以設(shè)計(jì)，難以最佳方式使用，尤其是當(dāng)測(cè)量訪(fǎng)問(wèn)大量門(mén)控集成。此外，它產(chǎn)生很長(zhǎng)的死時(shí)間，是無(wú)法正確捕獲損失。 當(dāng)檢測(cè)器是充分收集并且前置放大器輸出是平的，該過(guò)濾器由開(kāi)始的收集處理時(shí)間除去收集時(shí)間變化的影響。過(guò)濾器呈現(xiàn)出GI弊端,就像GI,它不補(bǔ)償損失。另一方面，為了避

6、免上述種種困難和限制，當(dāng)沒(méi)有GI時(shí)使用短的時(shí)間，彈道虧損將升高。如果脈沖整形器是由大于零上升時(shí)間T（這是特殊情況，其中負(fù)責(zé)到達(dá)時(shí)間分布在一個(gè)周期T不同于零，從脈沖到脈沖均勻隨機(jī)變量）階躍函數(shù)驅(qū)動(dòng)，相對(duì)彈道虧損將成正比（T/ TP），其中tp是具有零輸入信號(hào)輸出上升時(shí)間達(dá)到高峰的時(shí)間。上升時(shí)間越長(zhǎng)的的形狀的峰值時(shí)間Tp輸入信號(hào)的比例常數(shù)T時(shí)，時(shí)間越長(zhǎng)，然后將幅度下降。由此，在能量范圍內(nèi)大于1兆電子伏時(shí)，減少?gòu)椀捞潛p在伽瑪射線(xiàn)的應(yīng)用，大同軸

7、</p><p>　detector charge collection time. The system resolution is dominated by electronic noise at low energies while charge production statistics become important at somewhat higher energies, and ballistic

8、 deficit effects may become dominant at very high energies. BD effect grows when using large diameter, high efficiency detectors.In high energy spectroscopy, when conventional spectrometric amplifiers are operated at sho

9、rt peaking times to achieve a high throughput rate, the variations in the detector</p><p>　approximates to a time-variant trapezoid by weighted sum of the outputs from internal stages of a synthesized gaussi

10、an filter. If the integration time extends beyond the width of the prefilter impulse response by an amount greater than the longest charge collection time, any sensitivity to ballistic deficit is eliminated.The GI filter

11、 is quite complex and emphasizes low frequency extraneous noise sources such as microphony and power supply ripple. These factors make the filter expensive and diff</p><p>　based on measuring the difference

12、in the BD for two shapers having different peaking times, typically a unipolar semigaussian and a bipolar one. A correction based on this difference is then added to the output signal from the slower shaping channel. In

13、general, the Hinshaw and Landis method is better for ballistic deficit correction but quite ineffective for trapping loss correction, while the Goulding and Landis method is less effective for ballistic deficit correctio