駐波管法分析吸附層對材料吸聲性能的影響【畢業(yè)論文】

1、<p><b>　　本科畢業(yè)論文</b></p><p><b>　　（20 屆）</b></p><p>　　駐波管法分析吸附層對材料吸聲性能的影響</p><p>　　所在學院 </p><p>　　專業(yè)班級

2、海洋科學 </p><p>　　學生姓名 學號 </p><p>　　指導教師 職稱 </p><p>　　完成日期 年 月 </p><p><b>　　[摘要]</b&

3、gt;</p><p>　　隨著現(xiàn)代工業(yè)和交通運輸事業(yè)的快速發(fā)展以及人類對環(huán)保意識的增強,人們對聲音環(huán)境的要求也越來越高,噪聲污染問題已成為世界性難題。噪聲不僅危害人的聽覺系統(tǒng)，使人疲倦、耳聾，而且還會加速建筑物、機械結(jié)構(gòu)等的老化，影響設備及儀表的精度和使用壽命。研制出高性能的吸聲降噪材料逐漸演變成為一個有關(guān)高科技、環(huán)境以及人類協(xié)調(diào)發(fā)展所急需解決的重要課題,吸聲降噪新材料的結(jié)構(gòu)、聲學特性及其應用也已成為當今社會研

4、究與關(guān)注的重點。吸聲材料的研究與應用無論對于聲音的吸收還是噪聲污染的治理都具有十分重要的意義。此次論文通過了解測量材料吸聲系數(shù)的原理，進而對駐波聲速儀測定材料的方法進行合理優(yōu)化設計，用駐波聲速儀間接測量材料的吸聲系數(shù)，通過貝殼和油漆兩種材料對泡沫的吸附來模擬海洋中生物對吸附層的影響從而來得出吸附層對材料的吸聲性能的影響。通過實驗結(jié)果得知：貝殼吸附、油漆吸附和空白吸附的泡沫材料在頻率為200Hz到2000Hz之間吸聲系數(shù)都是呈現(xiàn)先逐漸變小

5、到一個極小值然后又逐漸變大的趨勢，而且都是兩端變化明顯，幅度較陡的狀態(tài)，相對而言，貝殼吸附和油漆吸附的泡沫材料所呈現(xiàn)的曲線走勢比較接近，但是從總體上來看貝殼吸附的泡沫材料還</p><p>　　[關(guān)鍵詞]：駐波管法；吸聲材料；貝殼吸附；油漆吸附；泡沫</p><p>　　Standing wave tube method to analyse adsorption layer's

6、influence on the sound absorption properties of materials</p><p><b>　　Abstract:</b></p><p>　　With the development of modern industry and transportation business and the rapid dev

7、elopment of the mankind to strengthening of environmental protection consciousness, people to sound environmental requirements are increasingly high, noise pollution problem has become a worldwide problem. Noise is not o

8、nly harm the human auditory system, make the person tired, deaf, but also will accelerate buildings, mechanical structure of aging, affect equipment and instrumentation precision and service life</p><p>　　Ke

9、y words: Standing wave tube ；Materials'Acoustic ；Shells adsorption ；Paint adsorption ；Foam</p><p><b>　　目 錄</b></p><p><b>　　摘要1</b></p><p>　　Abstract:

10、I</p><p><b>　　引言1</b></p><p><b>　　1吸聲材料2</b></p><p>　　1.1吸聲材料的吸聲機理2</p><p>　　1.2泡沫材料吸聲性能的測量2</p><p>　　1.3國內(nèi)外吸聲材料的研究動態(tài)2</p&

11、gt;<p>　　1.4泡沫吸聲材料的研究3</p><p>　　1.4.1泡沫金屬吸聲材料3</p><p>　　1.4.2泡沫玻璃吸聲材料4</p><p>　　1.4.3泡沫塑料吸聲材料4</p><p><b>　　2 方法5</b></p><p>　　2.1 吸

12、聲原理5</p><p>　　2.1.1 駐波管法吸聲原理5</p><p>　　2.2 實驗材料6</p><p>　　2.2.1 泡沫材料6</p><p>　　2.2.2實驗器材及處理7</p><p>　　2.3 吸聲系數(shù)的測量8</p><p>　　2.3.1 駐波管法

13、8</p><p>　　2.3.2 測量步驟8</p><p>　　2.3.3 實驗數(shù)據(jù)及處理8</p><p>　　3 研究結(jié)果與分析9</p><p>　　3.1貝殼吸附泡沫的吸聲系數(shù)9</p><p>　　3.2油漆吸附泡沫的吸聲系數(shù)10</p><p>　　3.3空白吸附泡沫的

14、吸聲系數(shù)11</p><p>　　3.4不同頻率不同電壓下貝殼吸附、油漆吸附、空白吸附的吸聲系數(shù)12</p><p>　　3.5不同頻率相同電壓下貝殼吸附、油漆吸附、空白吸附的吸聲系數(shù)13</p><p>　　4.實驗結(jié)果分析與討論14</p><p><b>　　參考文獻15</b></p>&

15、lt;p>　　附錄1（英文原文）16</p><p>　　附錄2（中文譯文）22</p><p><b>　　致 謝30</b></p><p><b>　　引言</b></p><p>　　使用吸聲材料是一種重要的噪聲控制方法，同時它還是一種控制室內(nèi)音質(zhì)的重要方法。已經(jīng)有越來越多的

16、設計工作者，工程師或者研究者在這方面進行研究設計，一個好的劇院、會議室，電影院、橋梁等建筑物，除了考慮到結(jié)構(gòu)強度、建筑美學等方面的各種因素外，還必須具有良好的音質(zhì)條件，以達到完美的音效，所謂良好的音質(zhì)條件指的是，對于音樂和語言來說要有良好的聽聞條件和足夠低的噪聲水平。一般來說，室內(nèi)音質(zhì)條件除了與它的空間形狀和幾何尺寸有關(guān)外，在很大程度上還取決于建筑物墻壁和室內(nèi)物品對聲音的吸收程度，絕大多數(shù)物體對聲音都有或多或少的吸聲作用，但為了更好地達

17、到良好的音質(zhì)，時常需要采用以吸聲為主的吸聲材料。例如在工程實踐中，首先要測定備選聲學材料的吸聲系數(shù)，然后根據(jù)廳堂功能，結(jié)合室內(nèi)空間形狀、體積和表面積計算出要達到理想音質(zhì)所需要的吸聲量，最后在設計要求指導下鋪設合乎要求的吸聲材料，由此可見，吸聲系數(shù)作為一個描述吸聲材料吸聲性能的物理量，它已經(jīng)被人們定義為測量和選擇吸聲材料的一個重要標準指標了。</p><p>　　吸聲材料的研究與應用無論對于聲音的吸收還是噪聲污染的

18、治理都具有十分重要的意義。而且隨著現(xiàn)代工業(yè)和交通運輸事業(yè)的快速發(fā)展以及人類對環(huán)保意識的增強,人們對聲音環(huán)境的要求也越來越高,噪聲污染問題已成為世界性難題。吸聲降噪新材料的結(jié)構(gòu)、聲學特性及其應用是一個涉及多學科交叉的重要課題，也已成為當今社會研究與關(guān)注的重點。</p><p>　　噪聲控制問題逐漸引起各國政府和科技工作者的重視,目前主要的解決辦法是采用吸聲材料進行吸聲降噪處理。研制出高性能的吸聲降噪材料逐漸演變成為

19、一個有關(guān)高科技、環(huán)境以及人類協(xié)調(diào)發(fā)展急需解決的重要課題。因此，如何在研究新材料、新工藝、新結(jié)構(gòu)等方面，特別是在如何利用新型構(gòu)造形式來最大限度地發(fā)揮吸聲材料的吸聲性能，由此設計出適合各種場合需求的新結(jié)構(gòu)，新材料將是未來吸聲材料發(fā)展的一大趨勢。</p><p>　　21世紀是海洋戰(zhàn)略的時代，因此，無論是對周邊海洋環(huán)境還是深海環(huán)境的噪聲控制都是戰(zhàn)略的一部分，也越來越被各國重視，本課題就是通過貝殼和油漆兩種吸附材料設計成

20、實驗并用駐波聲速儀間接測量材料的吸聲系數(shù)，通過此實驗來模擬海洋生物對海洋吸附層的影響來得出吸附層對吸聲吸系數(shù)的影響，從而找出某一條件下某種吸附材料的最大吸聲系數(shù)，或者是一種吸聲系數(shù)高的吸附材料，來減少或是徹底解決海洋噪聲對海洋生物或是海洋周邊居民的的噪聲影響，達到一個低噪聲或是無噪聲的和諧環(huán)境。</p><p><b>　　1吸聲材料</b></p><p>　　1.

21、1吸聲材料的吸聲機理</p><p>　　通常材料內(nèi)部具有無數(shù)細微孔隙,孔隙間彼此貫通,并且通過表面與外界相通,因此當聲波入射到材料表面時,一部分在材料表面被反射掉, 另一部分則透入到材料內(nèi)部向前傳播。在傳播過程中,聲波引起孔隙的空氣運動,與形成孔壁的固體筋絡發(fā)生摩擦,由于粘滯性和熱傳導效應,將聲能轉(zhuǎn)變?yōu)闊崮芏粩嗪纳⒌?。其?小孔中的空氣和孔壁與纖維之間的熱交換引起的熱損失也可以使聲能衰減。聲波在剛性壁面反射后

22、,經(jīng)過材料回到其表面時,一部分聲波透射到空氣中,一部分又反射回材料內(nèi)部,聲波通過這種反復傳播,使能量不斷轉(zhuǎn)換耗散,如此反復,直到平衡,由此使材料“ 吸收”了部分聲能。另外,高頻聲波可使空隙間空氣質(zhì)點的振動速度加快,空氣與孔壁的熱交換也加快。這就使多孔材料具有良好的高頻吸聲性[1]。</p><p>　　1.2泡沫材料吸聲性能的測量</p><p>　　泡沫吸聲材料的研究已經(jīng)涉及到金屬材料、

23、高分子材料、無機材料和有機無機復合材料，它們各具特色和實用價值。在實際工程中 ,材料吸聲性能的測量主要有混響室法和駐波管法兩種。本課題嘗試用駐波聲速儀間接測定泡沫材料吸聲系數(shù)。用該方法測量的吸聲系數(shù)表明影響微穿孔復合材料吸聲板吸聲效果的主要因素是穿孔板的穿孔率, 并且與穿孔孔徑的大小密切相關(guān)。</p><p>　　1.3國內(nèi)外吸聲材料的研究動態(tài)</p><p>　　按吸聲機理的差異，吸聲體

24、可分為多孔吸聲材料和共振吸聲結(jié)構(gòu)兩大類。我國目前研究和生產(chǎn)的這類材料可分為這幾大類：（1）有機纖維材料。它是指使用棉、麻等植物纖維及木質(zhì)纖維制品所制造的吸聲材料。其優(yōu)點是成本較其它材料低，然而它的防火、防蛀和防潮性能差，而且還受安裝條件、使用環(huán)境、不安全等各種因素的限制。另外，Vijayanand[2]等也對紡織類纖維在超高頻聲波的的條件下對吸聲性能進行了研究，結(jié)果證實在超高頻聲波場中，這種纖維材料基本上沒有任何的吸聲作用。以此種種的不

25、利因素，因此使得該類型的材料逐漸退出市場。（2）無機纖維材料。這種材料是繼有機纖維材料的各種缺點后進行試驗而發(fā)展起來的一種新型吸聲材料。主要有玻璃絲、玻璃棉、巖棉和礦渣棉及其制品。中國科學院聲學研究所的劉克和北京市勞動保護科學研究所的丁輝便對此方面進行了研究[3]。華南理工大學的粥曦亞和凡波[4]就從各方面分析了無機纖維材料的優(yōu)點，比如像礦渣棉耐高溫、導熱系數(shù)小、防火；超細玻璃棉具有不燃、耐蝕、抗凍、隔熱等優(yōu)點?？墒瞧湟灿性S多不足之處，

26、例如在施工安裝的過程中容易折斷形成粉塵散逸而污染環(huán)境、體積大，不利于運輸?shù)取Ｒ虼酥蟊阌殖霈F(xiàn)了另</p><p>　　國外也一直有許多學者致力于材料吸聲系數(shù)這方面的研究。Bolton J S,Yun R J,Pope J 發(fā)明了一種密封材料[17]。這種材料可以用來減少風，道路，噪音，控制汽車的噪聲。南非開普敦斯坦交通技術(shù)大學電子工程部門聲學實驗室的金簡金斯，埃羅爾·范·阿姆斯特丹超細多孔瀝青

27、在減少噪音生產(chǎn)方面進行了研究[18]。LEEYY,LEEEW M,NG CF.對微穿孔板的吸聲系數(shù)進行研究[19]。他們利用實體模型(Full-Scale Model)、邊界元對比研究此種聲屏障與等高度的普通方形聲屏障的插入損失，表明在1000Hz頻段(交通噪聲中心頻率)，前者的聲衰減比后者高10dB。CHEN Wenhwa,LEE Fanching,CHIANG Danming對多孔材料吸聲系數(shù)進行研究[20]。</p>

28、<p>　　1.4泡沫吸聲材料的研究</p><p>　　1.4.1泡沫金屬吸聲材料</p><p>　　泡沫金屬是一種新型材料,經(jīng)過發(fā)泡處理在其內(nèi)部形成大量的氣泡,這些氣泡分布在連續(xù)的金屬相中構(gòu)成孔隙結(jié)構(gòu),所以泡沫金屬強度大、導熱性好、耐高溫，而這些特性也與阻尼性、隔離性、絕緣性、消聲減震性等有機結(jié)合在一起。我國對泡沫金屬的研制始于80 年代，現(xiàn)在對改善泡沫金屬性能方面進行了

29、研究,各國都投入了大量的人力物力。目前泡沫金屬研究已經(jīng)涉及到包括Al 、Ni 、Cu、Mg等在內(nèi)的多種金屬,其中研究最多的是泡沫鋁及其合金[ 5～10 ]， 對于泡沫金屬材料,泡沫鋁的發(fā)展應該最引起人們注意的。山東工程學院的趙增典，張勇，苗匯靜就對這方面進行過研究[8]。他們對低壓滲流制備方法進行了改進, 并對制備的樣品用駐波管法進行了吸聲系數(shù)的測定。結(jié)果顯示, 樣品隨孔徑的減小、空隙率增大的情況下, 綜合吸聲系數(shù)呈現(xiàn)增大的趨勢。而且泡

30、沫鋁不僅在高頻區(qū)保持了良好的吸聲性能,而且在中頻、低頻區(qū)也具有較好的吸聲性能，是一種性能優(yōu)異的吸聲材料。泡沫鋁與常用的玻璃棉、石棉等材料相比還具有抗老化性好、耐熱性好，適宜的強度，遇火不揮發(fā)有毒或有害氣體，不吸濕等特點，因此，有著廣闊的應有前景。而且最近幾年國內(nèi)也有許多人對泡沫鋁的水下</p><p>　　1.4.2泡沫玻璃吸聲材料</p><p>　　泡沫玻璃[10]是以玻璃粉為原料,加

31、入發(fā)泡劑及其它摻加劑經(jīng)高溫焙燒而成的輕質(zhì)塊狀材料, 其孔隙率可達85%以上。按照材料內(nèi)部氣孔的形態(tài)可分為開孔和閉孔兩種,閉孔泡沫玻璃作為隔熱保溫材料,開孔的作為吸聲材料。泡沫玻璃因為具有質(zhì)輕、不燃、不腐、不易老化、無氣味、受潮甚至吸水后不變形、易于切割加工、施工方便和不會產(chǎn)生纖維粉塵環(huán)境污染等優(yōu)點。所以它可以做成各種顏色的室內(nèi)裝飾材料,與常用的玻璃棉、巖棉及礦渣棉等纖維吸聲材料相比,其外表不需要再加裝飾穿孔護面板。并且利用其良好的耐水和

32、抗老化性能,可用在潮濕環(huán)境和風吹雨淋的露天條件下,如游泳館、地鐵、道路聲屏障等。同時,泡沫玻璃不會產(chǎn)生纖維粉塵,因此他非常適合于要求潔凈環(huán)境的通風和空調(diào)系統(tǒng)。</p><p>　　1.4.3泡沫塑料吸聲材料</p><p>　　目前實際應用的主要是聚氨酯和聚苯乙烯泡沫塑料。聚氨酯泡沫塑料(PUF)是一種新型系列化吸聲材料，按照氣孔形式不同，分為閉孔型和開孔型兩類。閉孔聚氨酯泡沫主要用于隔熱

33、保溫，開孔的則用于吸聲。聚氨酯泡沫塑料無臭、透氣、氣泡均勻、耐老化、抗有機溶劑侵蝕，對金屬、木材、玻璃、磚石、纖維等有很強的粘合性。特別是硬質(zhì)聚氨酯泡沫塑料還具有很高的結(jié)構(gòu)強度和絕緣性[11]。毛東興[21]等根據(jù)多孔性吸聲材料的第一共振頻率由材料的復法向聲阻抗率虛部決定的這一原理，在聚氰胺酯泡沫材料的表面涂膜,相當于在材料表面串聯(lián)一聲質(zhì)量元件，使第一共振頻率向低頻方向移動。結(jié)果表明，在涂膜密度適當時，吸聲性能向低頻拓展。但吸聲性能向低

34、頻拓展的同時，高頻的性能將會受到影響。而李旭祥、席鶯[22-24]等則從多孔無機吸聲材料的特點出發(fā),制得發(fā)泡聚氯乙烯無機物混合吸聲材料，利用無機材料優(yōu)良的低頻吸聲性能來改善發(fā)泡聚合物材料的低頻吸聲。要想進一步提高泡沫材料的綜合性能，我們還是應該走材料復合的發(fā)展道路，同時應該吸收結(jié)構(gòu)共振吸聲材料的優(yōu)點，研制出新型的多功能泡沫材料。</p><p><b>　　2 方法</b></p>

35、;<p><b>　　2.1 吸聲原理</b></p><p>　　當聲波入射到一個物體表面時，一部分聲波能量被反射掉，另一部分聲波能量被吸收，因此常用吸聲系數(shù)來描述吸聲材料或吸聲結(jié)構(gòu)的吸聲性能。吸聲系數(shù)定義為材料吸收的聲能與入射到材料上的總聲能之比：[25]?</p><p>　　式中為入射聲能，為被材料或結(jié)構(gòu)吸收的聲能，為被材料或結(jié)構(gòu)反射的聲能，為反

36、射系數(shù)。</p><p>　　可見，當入射聲波被完全反射時，，表示無吸聲作用；當入射，聲波完全被反射時，，表示完全吸收。一般材料或結(jié)構(gòu)吸聲系數(shù)在0～1之間，當系數(shù)值越大時，表示材料的吸聲性能越好，它是目前表示吸聲性能最常用的參數(shù)。吸聲系數(shù)是頻率的函數(shù)，同一種材料，對于不同的頻率，也具有不同的吸聲系數(shù)。</p><p>　　吸聲材料的吸聲系數(shù)可由實驗方法測出，常用的方法有混響室法和駐波管法兩

37、種。測量方法不同，所得的測試結(jié)果也有所不同。本課題采用駐波管法測量吸附層對材料吸聲性能的影響。</p><p>　　2.1.1 駐波管法吸聲原理</p><p>　　駐波管為一根內(nèi)壁光滑而堅硬的管子，管子的末端安裝吸聲材料，材料可按使用要求緊貼末端剛性活塞表面，也可留在空腔內(nèi)。駐波管的另一端為由音頻（低頻) 信號發(fā)生器通過揚聲器向管內(nèi)發(fā)出不同頻率的單頻信號，相應頻率的聲波是平面聲波。設入射

38、聲波的聲壓為Pi，投射于材料時，必有相位相反的聲波反射指向聲源，其反射聲壓為Pr，聲波在管內(nèi)多次來回反射，即形成了駐波，管內(nèi)出現(xiàn)了聲壓極大值Pmax和極小值Pmin，通過探管可探測到聲壓極大值，Pmax和極小值Pmin，及離開材料表面的距離。</p><p>　　正入射吸聲系數(shù)aN和聲壓極大值Pmax和極小值Pmin的關(guān)系式：</p><p>　　若傳聲器與聲級計連接，也可由測得的聲壓級極

39、大Lmax和聲壓級極小值Lmin給出：</p><p>　　駐波管測試的頻率范圍由管子的尺寸決定，其下限頻率至少要保證得到一個聲壓極大和極小，若探管可移動的距離為L，則L≥λ/2。</p><p><b>　　,當，</b></p><p>　　上限頻率取決于管徑大小，該頻率以下管內(nèi)不會產(chǎn)生高次諧波。</p><p>&

40、lt;b>　　，為管徑，當，</b></p><p><b>　　2.2 實驗材料</b></p><p>　　2.2.1 泡沫材料</p><p>　　材料一：貝殼吸附的泡沫材料。</p><p>　　樣品參數(shù)：直徑94mm，厚17mm。</p><p>　　材料二：油漆吸附

41、的泡沫材料。</p><p>　　樣品參數(shù)：直徑95mm，厚17mm。</p><p>　　材料三：空白的泡沫材料。</p><p>　　樣品參數(shù)：直徑94mm，厚17mm。</p><p>　　2.2.2實驗器材及處理</p><p>　　駐波聲速儀AWA6122，圓規(guī)，直尺，小刀，膠水，貝殼，油漆。</p&g

42、t;<p>　　取實驗泡沫一塊，用圓規(guī)量出直徑100mm的圓，用小刀分別割取三塊，修好邊緣，編號：1、2、3。將貝殼敲碎用膠水粘到編號為1的泡沫的一面上，晾干，再取油漆涂到編號為2的泡沫的一面上，晾干，編號為3的泡沫不做任何處理，做空白對照。</p><p>　　2.3 吸聲系數(shù)的測量</p><p>　　2.3.1 駐波管法</p><p>　　用駐

43、波管法只能測定吸聲材料的垂直吸聲系數(shù)，改方法既簡單又經(jīng)濟，根據(jù)測量結(jié)果可推算到均勻無規(guī)入射條件下的吸聲系數(shù)，所以在一定意義上可以代替既費時也不經(jīng)濟的混響室法，當然，這種換算只能適用于吸聲材料是“局部反應”的材料。</p><p>　　2.3.2 測量步驟</p><p>　　打開儀器，將頻率分成12組，從上往下依次分別為：200Hz、300Hz 、400Hz 、500Hz 、630Hz 、

44、800Hz 、1000Hz 、1250Hz 、1400Hz 、1600Hz 、1800Hz 、2000Hz；電壓也分成12組，從上往下依次分別為300V、450V、600V、800V、1000V、1200V、1500V、2000V、2450V、3000V、3500V、4000V。然后將粘有貝殼的泡沫材料塞入到駐波管的另一端，合上金屬蓋，將滑車推到最右邊，接著慢往左邊移動，同時觀察電腦上波峰值的變化，當達到最大波峰值時，緩緩移動滑車，取滑

45、軌上的平均刻度值，即為此頻率和電壓下的某一波峰值，并記錄下來，然后再將滑車往左邊移動，觀察接下來的波谷值，當出現(xiàn)波谷現(xiàn)象時，緩緩來回移動滑車，直到找到波谷的最小值，并記錄下來，接著再往左尋找下一個波峰，過程和步驟跟第一步一樣，再是下一個波谷，直到滑車滑到最左邊為止，記錄下數(shù)據(jù)之后，在鍵盤上按下，直接計算出吸聲系數(shù)值，并記錄下來，之后的11組數(shù)據(jù)如上所述依次測完并記錄下來。</p><p>　　測完一輪數(shù)據(jù)之后，將

46、電腦上的電壓全部改成1000V，然后根據(jù)上述的操作步驟依次測完12組數(shù)據(jù)，并記錄下試驗數(shù)據(jù)。</p><p>　　剩下的兩組材料同樣根據(jù)前一種的操作步驟，每組材料測量兩輪數(shù)據(jù)并記錄實驗數(shù)據(jù)。</p><p>　　實驗完成后，整理好實驗器材，并拍照。</p><p>　　2.3.3 實驗數(shù)據(jù)及處理</p><p>　　將數(shù)據(jù)利用Excel表格進

47、行處理，作圖。</p><p><b>　　3 研究結(jié)果與分析</b></p><p>　　3.1貝殼吸附泡沫的吸聲系數(shù)</p><p><b>　　圖1</b></p><p>　　由圖1可知：在不同頻率不同電壓和不同頻率相同電壓兩種情況下，貝殼吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)是有所變化的，特別是頻率在2

48、00Hz和300Hz，1250Hz跟2000Hz之間，兩者的吸聲系數(shù)的值相差比較明顯，而且頻率在200Hz和300Hz之間，貝殼吸附泡沫在不同頻率不同電壓的情況下要比在不同頻率相同電壓的吸聲系數(shù)大，而頻率在1250Hz跟2000Hz之間，卻剛好相反，其它頻率值時兩者的吸聲系數(shù)相差不是很大。</p><p>　　對于貝殼吸附的泡沫材料來說，頻率在400Hz到500Hz和1250Hz到1400Hz之間吸聲系數(shù)變化的趨

49、勢很大，坡度很陡，而對于其它間斷的頻率來說，吸聲系數(shù)的變化很小，趨勢比較平緩，但從總體來看，前段頻率時的吸聲系數(shù)變化幅度較陡，而后半段頻率時的吸聲系數(shù)變化幅度較平緩，而且兩者的吸聲系數(shù)都是先逐漸變小到一個極小值后又逐漸變大，但整體來看兩種情況下的吸聲系數(shù)相差是不大的。</p><p>　　3.2油漆吸附泡沫的吸聲系數(shù)</p><p><b>　　圖 2</b><

50、/p><p>　　由圖2可知：在不同頻率不同電壓和不同頻率相同電壓兩種情況下，油漆吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)是有所變化的，特別是頻率在200Hz和300Hz，1400Hz跟1800Hz之間，吸聲系數(shù)的值變化比較明顯，而且頻率在200Hz和300Hz之間，油漆吸附泡沫在不同頻率不同電壓的情況下要比在不同頻率相同電壓的吸聲系數(shù)大，而頻率在1400Hz跟1800Hz之間，卻剛好相反。其它頻率值兩者的吸聲系數(shù)變化不大。<

51、/p><p>　　對于油漆吸附的泡沫材料來說，頻率在400Hz到500Hz之間吸聲系數(shù)變化的趨勢很大，坡度很陡，而對于其它間斷的頻率來說，吸聲系數(shù)的變化很小，趨勢比較平緩，但從總體來看，前段頻率時的吸聲系數(shù)變化幅度較陡，而后半段頻率時的吸聲系數(shù)變化幅度較平緩，而且兩者的吸聲系數(shù)都是先逐漸變小到一個極小值后又逐漸變大，但整體來看兩種情況下的吸聲系數(shù)相差是不大的，而且比較圖1和圖2,可以看出油漆吸附要比貝殼吸附的泡沫材料

52、的吸聲系數(shù)穩(wěn)定。</p><p>　　3.3空白吸附泡沫的吸聲系數(shù)</p><p><b>　　圖 3</b></p><p>　　由圖3可知：在不同頻率不同電壓和不同頻率相同電壓兩種情況下，空白吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)是有所變化的，特別是頻率在200Hz，1600Hz跟2000Hz之間，吸聲系數(shù)的值變化比較明顯，但總體來說相差的不是很大，而且

53、頻率在200Hz的時候，空白吸附泡沫在不同頻率不同電壓的情況下要比在不同頻率相同電壓的吸聲系數(shù)大一點，而頻率在1600Hz跟2000Hz之間，卻剛好相反。其它頻率值兩者的吸聲系數(shù)變化基本一致。</p><p>　　對于空白吸附的泡沫材料來說，頻率在200Hz到300Hz之間吸聲系數(shù)變化的趨勢很大，坡度很陡，而對于其它間斷的頻率來說，吸聲系數(shù)的變化很小，趨勢比較平緩，所以從總體來看，前段頻率時的吸聲系數(shù)變化幅度較陡

54、，而后半段頻率時的吸聲系數(shù)變化幅度較平緩，而且兩者的吸聲系數(shù)都是先逐漸變小到一個極小值后又逐漸變大，但整體來看兩種情況下的吸聲系數(shù)相差是不大的，而且比較圖1、圖2和圖3,可以看出油漆吸附和空白吸附要比貝殼吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)穩(wěn)定，相對而言，空白吸附要比油漆吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)更加趨于穩(wěn)定。</p><p>　　3.4不同頻率不同電壓下貝殼吸附、油漆吸附、空白吸附的吸聲系數(shù)</p><p

55、><b>　　圖 4</b></p><p>　　由圖4可知：在不同頻率不同電壓的情況下，貝殼吸附、油漆吸附和空白吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)變化值是相差很大的，特別是頻率在200Hz到500Hz，800Hz跟2000Hz之間，吸聲系數(shù)的值變化很明顯，而且頻率在200Hz到500Hz之間，貝殼吸附和油漆吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)相差不大，幾乎沒什么差別，但是空白吸附的泡沫材料變化卻比前兩者變

56、化大很多，其中大約在200Hz到230Hz之間空白吸附要比貝殼吸附和油漆吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)大，而在230Hz到500Hz之間卻剛好相反。在800Hz跟2000Hz之間，貝殼吸附、油漆吸附、空白吸附泡沫材料的吸聲系數(shù)依次變小。</p><p>　　在不同頻率不同電壓的情況下，對于貝殼吸附的泡沫材料來說，頻率在200Hz到500Hz和1000Hz到1400Hz之間吸聲系數(shù)變化的趨勢很大，坡度很陡，而對于其它間斷

57、的頻率來說，吸聲系數(shù)的變化很小，趨勢比較平緩；對于油漆吸附的泡沫材料來說，頻率在200Hz到500Hz之間吸聲系數(shù)變化的趨勢很大，坡度很陡，而對于其它間斷的頻率來說，吸聲系數(shù)的變化很小，趨勢比較平緩；而對于空白吸附的泡沫材料來說，頻率在200Hz到300Hz之間吸聲系數(shù)變化的趨勢很大，坡度很陡，而對于其它間斷的頻率來說，吸聲系數(shù)的變化很小，趨勢比較平緩。但是從總體來看，貝殼吸附、油漆吸附和空白吸附的泡沫材料都是前段頻率時的吸聲系數(shù)變化幅

58、度相對較陡，而后半段頻率時的吸聲系數(shù)變化幅度較平緩，而且三者的吸聲系數(shù)都是先逐漸變小到一個極小值后又逐漸變大，整體來看三種材料的吸聲系數(shù)相差也是挺大的，尤其是前后兩段頻率的吸聲系數(shù)，差值比較明顯，而頻率在500Hz到800Hz之間三者的吸聲系數(shù)都很接近，幾乎沒有很明顯的差值。</p><p>　　3.5不同頻率相同電壓下貝殼吸附、油漆吸附、空白吸附的吸聲系數(shù)</p><p><b&g

59、t;　　圖 5</b></p><p>　　由圖5可知：在不同頻率相同電壓的情況下，貝殼吸附、油漆吸附和空白吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)變化值也是相差很大的，特別是頻率在200Hz到500Hz，800Hz跟2000Hz之間，吸聲系數(shù)的值變化很明顯，而且頻率在200Hz到500Hz之間，貝殼吸附和油漆吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)相差不大，幾乎沒什么差別，但是空白吸附的泡沫材料變化卻比前兩者變化大很多，其中大約在

60、200Hz到230Hz之間空白吸附要比貝殼吸附和油漆吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)大，而在230Hz到500Hz之間卻剛好相反。在800Hz跟2000Hz之間，貝殼吸附、油漆吸附、空白吸附泡沫材料的吸聲系數(shù)依次變小。</p><p>　　在不同頻率相同電壓的情況下，對于貝殼吸附的泡沫材料來說，頻率在200Hz到500Hz和1200Hz到1400Hz之間吸聲系數(shù)變化的趨勢很大，坡度很陡，而對于其它間斷的頻率來說，吸聲系數(shù)

61、的變化很小，趨勢比較平緩；對于油漆吸附的泡沫材料來說，頻率在200Hz到500Hz之間吸聲系數(shù)變化的趨勢很大，坡度很陡，而對于其它間斷的頻率來說，吸聲系數(shù)的變化很小，趨勢比較平緩；而對于空白吸附的泡沫材料來說，頻率在200Hz到300Hz之間吸聲系數(shù)變化的趨勢很大，坡度很陡，而對于其它間斷的頻率來說，吸聲系數(shù)的變化很小，趨勢比較平緩。但是從總體來看，貝殼吸附、油漆吸附和空白吸附的泡沫材料都是前段頻率時的吸聲系數(shù)變化幅度相對較陡，而后半段

62、頻率時的吸聲系數(shù)變化幅度較平緩，而且三者的吸聲系數(shù)都是先逐漸變小到一個極小值后又逐漸變大，整體來看三種材料的吸聲系數(shù)相差也是挺大的，尤其是前后兩段頻率的吸聲系數(shù)，差值比較明顯，而頻率在500Hz到800Hz之間三者的吸聲系數(shù)都很接近，幾乎沒有很明顯的差值。</p><p>　　4.實驗結(jié)果分析與討論</p><p>　　由上述實驗結(jié)果顯示可以總結(jié)為以下幾點</p><p

63、>　　一、對于同一種材料，在不同頻率不同電壓和不同頻率相同電壓兩種情況下的吸聲系數(shù)是有所不同的，但總體相差不是很大。</p><p>　　二、三種實驗材料，貝殼吸附、油漆吸附和空白吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)都是隨頻率的變化而變化，而且總體趨勢都是隨頻率的不斷變大都先減小到一個極小值然后又逐漸變大。這點與理論上的吸聲系數(shù)隨頻率的改變而變化是相稱的。</p><p>　　三、貝殼吸附、油漆

64、吸附和空白吸附的泡沫材料在低頻時變化都很大，坡度很陡；中頻時坡度很緩，幾乎沒什么明顯的變化；高頻時變化也不是很大，但相對于中頻卻明顯許多。</p><p>　　四、在低頻時，空白吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)是最好的較另外兩種吸附材料，但是在高頻時，貝殼吸附的泡沫材料的吸聲系數(shù)卻是最好的。由此可見，泡沫材料的吸聲系數(shù)在低頻和高頻時比較好，而中頻時吸收的效率很低。</p><p><b>

65、;　　參考文獻</b></p><p>　　[1] 齊共金,楊盛良,趙恂.泡沫吸聲材料的研究進展[J].材料開發(fā)與應用,2002,17(5):40-44.</p><p>　　[2] Vijayanand,S Moholkar,Marin Mc G,Warmoes kerken.[J].Textile Research Joumal,2003,73(9). </p>

66、<p>　　[3] 劉克，丁輝. 無纖維吸聲材料研究進展 [J].噪聲與振動控制,1998,(09)</p><p>　　[4] 粥曦亞，凡波. 吸聲材料研究的進展 [J];中國陶瓷;2004年10月，第5期</p><p>　　[5] Simone A E,Gibson L J.[J]Acta Mater,1988,46(9):3109~3123</p>&l

67、t;p>　　[6] Gergely V,Degischer HP,Clyne TW.[J]Comprehensive Composite Materials,2000(3):797~820</p><p>　　[7] Anderson O,Waag U,Schneider L,et al.[J]Adv Eng Mater,2000,2(4):192~195</p><p>　　[8

68、] 趙增典，張勇，苗匯. 泡沫鋁的吸聲性能初探[J];山東工程學院；1998年1月，第1期</p><p>　　[9] 王曉林.金屬多孔材料吸聲板的優(yōu)化模型[J];聲學學報；2007；32（2）</p><p>　　[10] 鐘祥璋,劉明明. 吸聲泡沫玻璃的吸聲特性. 保溫材料與建筑節(jié)能,1998 (3) :27</p><p>　　[11] 方禹聲 ,朱呂民 ,等

69、. 聚氨酯泡沫塑料(第二版). 北京:化學工業(yè)出版社 ,1996</p><p>　　[12] 姜洪源，武國啟，耶.阿.伊茲儒勒夫.金屬橡膠材料吸聲特性研究[J].聲學學報,2008年7月，第4期</p><p>　　[13] 朱華清，梁華銀. 景德鎮(zhèn)陶瓷學院材料科學與工程學院 [J]. 陶瓷學報,2009,(03)</p><p>　　[14] 馮彩梅，許偉，郭偉

70、. 水聲吸聲材料研究進展[J]; 復合材料,2007,(06)</p><p>　　[15] 石云霞，奚正平，湯慧萍，朱紀磊，王建永，敖慶波.水下吸聲材料的研究進展 [J].材料導報2010(1)，第1期</p><p>　　[16] 李浩，朱錫，楊國才. 聚氨酯水聲吸聲材料的體系探討及其吸聲結(jié)構(gòu)的研究進展[J].聚氨酯工業(yè),2009,24(5)</p><p>　

71、　[17] Bolton J S , Yun R J , Pope J . Development of a new sound transmission test for automotive sealant materials [J ] . SAE Trans , 1997,106:2651 - 2658.</p><p>　　[18] Kim Jenkins,Errol Van Amsterdam. Qpt

72、imizing pavements’acoustic properties by using superfine twinlay porous asphalt wearing courses. July 2002 .</p><p>　　[19] LEEYY,LEEEW M,NG CF. Sound absorption of a finite flexible microperforated panel bac

73、ked by a air cavity[J].Journal of Sound and Vibration,2005,287(1-2):227-243.</p><p>　　[20] CHEN Wenhwa,LEE Fanching,CHIANG Danming.On on the acoustical absorption of porous materials with differentsurface sh

74、apes and perforated plates[J].JournalofSoundandVibration,2000,237(2):337-355.</p><p>　　[21] 毛東興,洪宗輝.聚氰胺酯泡沫材料吸聲性能及其低頻拓展[J].噪聲與振動控制,1999(2):27-30.</p><p>　　[22] 李旭祥,錢軍民,等.聚合物基復合泡沫材料的吸聲機理[J].噪聲與振動控

75、制,2000(2):42-43. </p><p>　　[23] 錢軍民,李旭祥.橡塑型泡沫吸聲材料的研究[J].功能高分子學報,2000,13(3):309-311.</p><p>　　[24] 席鶯,李旭祥,方志剛,等.聚氯乙烯基混合吸聲材料的研究[J].高分子材料科學與工程,2001,17(7)129-133</p><p>　　[25] 翁棣.浙江大學環(huán)境