氣體流量和流速及與壓力的關(guān)系

1、氣體流量和流速及與壓力的關(guān)系流量以流量公式或者計量單位劃分有三種形式：體積流量：以體積時間或者容積時間表示的流量。如：mhlh體積流量（Q）＝平均流速（v）管道截面積（A）質(zhì)量流量：以質(zhì)量時間表示的流量。如：kgh質(zhì)量流量（M）＝介質(zhì)密度（ρ）體積流量（Q）＝介質(zhì)密度（ρ）平均流速（v）管道截面積（A）重量流量：以力時間表示的流量。如kgfh重量流量（G）＝介質(zhì)重度（γ）體積流量（Q）＝介質(zhì)密度（ρ）重力加速度（g）體積流量（Q）＝重力

2、加速度（g）質(zhì)量流量（M）氣體流量與壓力的關(guān)系氣體流量和壓力是沒有關(guān)系的。氣體流量和壓力是沒有關(guān)系的。所謂壓力實際應(yīng)該是節(jié)流裝置或者流量測量元件得出的差壓，而不是流體介質(zhì)對于管道的所謂壓力實際應(yīng)該是節(jié)流裝置或者流量測量元件得出的差壓，而不是流體介質(zhì)對于管道的靜壓。這點一定要弄清楚。靜壓。這點一定要弄清楚。舉個最簡單的反例：舉個最簡單的反例：一根管道，徹底堵塞了，流量是一根管道，徹底堵塞了，流量是0，那，那么壓力能是么壓力能是0嗎？嗎？好

3、的，那么我們將這個堵塞部位好的，那么我們將這個堵塞部位開1個小孔，產(chǎn)生很小的流量，（孔個小孔，產(chǎn)生很小的流量，（孔很小?。髁坎皇呛苄“。髁坎皇?了。然后我們加大入口壓力了。然后我們加大入口壓力使得管道壓力保持原有量，此刻就矛使得管道壓力保持原有量，此刻就矛盾了盾了，壓力還是那么多，但是流量已經(jīng)不是，壓力還是那么多，但是流量已經(jīng)不是0了。因此，氣體流量和壓力是沒有關(guān)系的了。因此，氣體流量和壓力是沒有關(guān)系的。流體流體(包括氣體和液體

4、包括氣體和液體)的流量與壓力的關(guān)系可以用的流量與壓力的關(guān)系可以用流體力學(xué)流體力學(xué)里的里的伯努利方程伯努利方程來表達(dá)來表達(dá):pρgz(12)ρv^2=Cpρgz(12)ρv^2=C式中式中p、ρ、v分別為流體的分別為流體的壓強壓強、密度和速、密度和速度.z.z為垂直方向高度為垂直方向高度gg為重力加速度重力加速度CC是不變的是不變的常數(shù)常數(shù)。對于氣體，可忽略重力，對于氣體，可忽略重力，方程方程簡化為簡化為:p(12)ρvp(12)ρv^2

5、=C^2=C那么對于你的問題那么對于你的問題同一個管道水和水銀同一個管道水和水銀要求重量相同要求重量相同那么水的重量是那么水的重量是G1=Q1G1=Q1v1Q1v1Q1是水流量是水流量v1v1是水速是水速.所以所以G1=G2G1=G2Q1v1=Q2v2v1v2=Q2Q1Q1v1=Q2v2v1v2=Q2Q1p1(1p1(12)ρ1v12)ρ1v1^2=C^2=Cp2(12)ρ2v2p2(12)ρ2v2^2=C^2=C(Cp1)(Cp2)=

6、ρ1v1ρ2v2(Cp1)(Cp2)=ρ1v1ρ2v2(Cp1)(Cp2)=ρ1v1ρ2v2=Q2Q1(Cp1)(Cp2)=ρ1v1ρ2v2=Q2Q1(Cp1)(Cp2)=Q2Q1(Cp1)(Cp2)=Q2Q1因此對于你的因此對于你的問題要求最后流出的重量相同問題要求最后流出的重量相同根據(jù)推導(dǎo)可以發(fā)現(xiàn)這種情況下根據(jù)推導(dǎo)可以發(fā)現(xiàn)這種情況下流量是由壓力決流量是由壓力決定的定的因為因為p1p1如果很大的話如果很大的話那么那么Q1Q1可以很小可

7、以很小p1p1如果很小的話如果很小的話Q1Q1就必須大就必須大.伯努利方程伯努利方程式中，P是壓強，ρ是液體密度，h是到參考面的高度，V是液體速度。基本信息基本信息中文名稱：伯努利方程英文名稱：Bernoulliequation定義及摘要：流體在忽略粘性損失的流動中，流線上任意兩點的壓力勢能、動能與位勢能之和保持不變。這個理論是由瑞士數(shù)學(xué)家丹尼爾第一伯努利在1738年提出的，當(dāng)時被稱為伯努利原理。后人又將重力場中歐拉方程在定常流動時沿流

8、線的積分稱為伯努利積分，將重力場中無粘性流體定常絕熱流動的能量方程稱為伯努利定理。這些統(tǒng)稱為伯努利方程，是流體動力學(xué)基本方程之一。伯努利方程實質(zhì)上是能量守恒定律在理想流體定常流動中的表現(xiàn)它是液體力學(xué)的基本規(guī)律.詳細(xì)介紹理想正壓流體在有勢體積力作用下作定常運動時，運動方程（即歐拉方程）沿流線積分而得到的表達(dá)運動流體機械能守恒的方程。因著名的瑞士科學(xué)家D.伯努利于1738年提出而得名。對于重力場中的不可壓縮均質(zhì)流體，方程為pρgh(12)ρ