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1、3.3.4 注入效率與電流放大系數(shù),已知從發(fā)射區(qū)注入基區(qū)的電子電流為:,類(lèi)似地可得從基區(qū)注入發(fā)射區(qū)的空穴電流為:,上式中:,1)注入效率,,,于是可得緩變基區(qū)晶體管的注入效率為:,2)電流放大系數(shù):,3) 小電流時(shí) 的下降,實(shí)測(cè)表明, 與發(fā)射極電流 IE 有如下圖所示的關(guān)系。,上式中:,原因:發(fā)射結(jié)正向電流很小時(shí),發(fā)射結(jié)勢(shì)壘區(qū)復(fù)合電流 JrE 的比例增大,使注入效率下降。當(dāng) JrE 不能被忽略時(shí)有:,當(dāng)電流很小,即 VBE
2、很小時(shí), 很大,使 很小,從而 很小。,隨著電流的增大, 減小,當(dāng) 但仍不能被忽略時(shí),有:,當(dāng)電流很大時(shí), 又會(huì)開(kāi)始下降,這是由于大注入效應(yīng)和基區(qū)擴(kuò)展效應(yīng)引起的。,當(dāng)電流繼續(xù)增大到 可以被忽略時(shí),則有:,4)重?fù)诫s的影響,重?fù)诫s效應(yīng):當(dāng) NE 太高時(shí),不但不能提高注入效率 ,反而會(huì)使其下降,從而使 和 下降。
3、 原因:發(fā)射區(qū)禁帶寬度變窄 與 俄歇復(fù)合增強(qiáng)。,對(duì)于室溫下的 Si :,(1) 禁帶變窄,,,,,,,,,,,,,,,,,,,發(fā)射區(qū)禁帶變窄后,會(huì)使其本征載流子濃度 ni 發(fā)生變化:,發(fā)射區(qū)禁帶變窄,,發(fā)射區(qū)本征載流子濃度增加,,基區(qū)向發(fā)射區(qū)注入的電流增加,注入效率減小,而先增大。但當(dāng) NE 超過(guò) 后, 反而下降,,當(dāng)NE 增大時(shí),
4、 減小, 增加, 隨NE 增大,,從而導(dǎo)致 與 的下降。,(2) 俄歇復(fù)合增強(qiáng),5)異質(zhì)結(jié)晶體管(HBT),上式中, ,當(dāng) 時(shí), , 則 :,選擇不同的材料來(lái)制作發(fā)射區(qū)與基區(qū),使兩區(qū)具有不同的禁帶寬度,則
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