經(jīng)典雷達(dá)資料海雜波

1、海雜波與風(fēng)速的關(guān)系海雜波與風(fēng)速的關(guān)系是復(fù)雜而又不確定的，因?yàn)槿藗儼l(fā)現(xiàn)，海雜波幾乎取決于所有描述海雜波特性的參數(shù)，如頻率、入射余角、極化方式、海表面狀態(tài)、風(fēng)向、風(fēng)速及測(cè)量平臺(tái)（在飛機(jī)上測(cè)量還是在塔臺(tái)上[30]）。在海雜波截面積（用分貝表示）和風(fēng)速（或某些其他參數(shù)）的對(duì)數(shù)間尋求一個(gè)最佳的線性擬合（線性回歸），這是組織海雜波數(shù)據(jù)的一種常見方法。當(dāng)然，這同時(shí)給變量強(qiáng)加了一個(gè)冪函數(shù)關(guān)系：?0?Un。其中，n由直線的斜率決定。圖13.6是一個(gè)實(shí)例[

2、31]。另一方面，當(dāng)風(fēng)速大于20kn時(shí)，美國海軍研究實(shí)驗(yàn)室4FR雷達(dá)系統(tǒng)的所有結(jié)果似乎是飽和的。但是，在海表面不同的狀態(tài)下，在不同的地點(diǎn)和不同的時(shí)間收集的大于和小于中等風(fēng)速的海雜波數(shù)據(jù)，相同風(fēng)速時(shí)的兩組數(shù)據(jù)的不一致性又削弱了飽和結(jié)論的依據(jù)[32]。其他研究者甚至否定用冪函數(shù)形式來描述海雜波與風(fēng)速間的關(guān)系，并提出風(fēng)速門限的存在，即當(dāng)風(fēng)速低于門限時(shí)則沒有圖13.5在風(fēng)速約為15kn的條件下，海雜波與頻率的關(guān)系數(shù)據(jù)摘自Feindt[27]5.

3、3GHz；Schroeder[28]13.9GHz；Masuko[29]34.4GHz。第13章海雜波506圖13.7假說中的海雜波風(fēng)速關(guān)系（曲線）與各種冪函數(shù)式關(guān)系（直線）的比較摘自Pierson和Donelan[18]。圖13.8一個(gè)強(qiáng)加的冪函數(shù)式吻合曲線（與如圖13.6所示的曲線相比）實(shí)例摘自Chaudhry和Moe[31]?1984IEEE。13.9GHz[29]頻率時(shí)的混合數(shù)據(jù)和Masuko等人在10GHz[29]頻率時(shí)測(cè)量的

4、數(shù)據(jù)，并且二者都是在逆風(fēng)下測(cè)量的。因?yàn)檫@兩個(gè)頻率相差很小，所以它們常被人們視為X波段附近海雜波特性的典型代表。然而，在驗(yàn)證這些線性回歸曲線下端的數(shù)據(jù)時(shí)，卻發(fā)現(xiàn)點(diǎn)散射體有時(shí)像如圖13.6所示，有時(shí)像如圖13.8所示，有時(shí)又兩者都不像，因此，對(duì)這些圖形的直線性不能過分苛求。實(shí)際上，這似乎也表明由現(xiàn)有的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)不可能有把握地建立風(fēng)速與海雜波間的簡(jiǎn)單函數(shù)關(guān)系。盡管絕大多數(shù)的研究者可能同意，在中等入射余角的條件下，微波海雜波與風(fēng)速的關(guān)系可粗略地描