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文檔簡介
1、24第三章,湍流模型第三章,湍流模型第一節(jié),前言湍流流動模型很多,但大致可以歸納為以下三類:第一類是湍流輸運系數(shù)模型,是Boussinesq于1877年針對二維流動提出的,將速度脈動的二階關(guān)聯(lián)量表示成平均速度梯度與湍流粘性系數(shù)的乘積。即:3-12121xuuut????????推廣到三維問題,若用笛卡兒張量表示,即有:3-2ijijjitjikxuxuuu????32??????????????????模型的任務就是給出計算湍流粘性系數(shù)
2、的方法。根據(jù)建立模型所需要的微分方程的數(shù)t?目,可以分為零方程模型(代數(shù)方程模型),單方程模型和雙方程模型。第二類是拋棄了湍流輸運系數(shù)的概念,直接建立湍流應力和其它二階關(guān)聯(lián)量的輸運方程。第三類是大渦模擬。前兩類是以湍流的統(tǒng)計結(jié)構(gòu)為基礎,對所有渦旋進行統(tǒng)計平均。大渦模擬把湍流分成大尺度湍流和小尺度湍流,通過求解三維經(jīng)過修正的NavierStokes方程,得到大渦旋的運動特性,而對小渦旋運動還采用上述的模型。實際求解中,選用什么模型要根據(jù)具
3、體問題的特點來決定。選擇的一般原則是精度要高,應用簡單,節(jié)省計算時間,同時也具有通用性。FLUENT提供的湍流模型包括:單方程(SpalartAllmaras)模型、雙方程模型(標準κε模型、重整化群κε模型、可實現(xiàn)(Realizable)κε模型)及雷諾應力模型和大渦模擬。26符號~表示密度加權(quán)平均;對應于密度加權(quán)平均值的脈動值用表示,即有:???。很顯然,這種脈動值的簡單平均值不為零,但它的密度加權(quán)平均值等于零,???????~即:
4、,0????0?????Boussinesq近似與雷諾應力輸運模型近似與雷諾應力輸運模型為了封閉方程,必須對額外項雷諾應力進行模擬。一個通常的方法是應用jiuu????Boussinesq假設,認為雷諾應力與平均速度梯度成正比,即:3-8ijiitijjitjixukxuxuuu?????)(32?????????????????????Boussinesq假設被用于SpalartAllmaras單方程模型和雙方程模型。Boussine
5、sq近似??k的好處是與求解湍流粘性系數(shù)有關(guān)的計算時間比較少,例如在SpalartAllmaras單方程模型中,只多求解一個表示湍流粘性的輸運方程;在雙方程模型中,只需多求解湍動能k和耗散??k率ε兩個方程,湍流粘性系數(shù)用湍動能k和耗散率ε的函數(shù)。Boussinesq假設的缺點是認為湍流粘性系數(shù)是各向同性標量,對一些復雜流動該條件并不是嚴格成立,所以具有其應t?用限制性。另外的方法是求解雷諾應力各分量的輸運方程。這也需要額外再求解一個標
6、量方程,通常是耗散率ε方程。這就意味著對于二維湍流流動問題,需要多求解4個輸運方程,而三維湍流問題需要多求解7個方程,需要比較多的計算時間,對計算機內(nèi)存也有更高要求。在許多問題中,Boussinesq近似方法可以得到比較好的結(jié)果,并不一定需要花費很多時間來求解雷諾應力各分量的輸運方程。但是,如果湍流場各向異性很明顯,如強旋流動以及應力驅(qū)動的二次流等流動中,求解雷諾應力分量輸運方程無疑可以得到更好的結(jié)果。第三節(jié),第三節(jié),湍流模型湍流模型3
7、.3.1單方程(單方程(SpalartAllmaras)模型)模型SpalartAllmaras模型的求解變量是,表征出了近壁(粘性影響)區(qū)域以外的湍流運動?~粘性系數(shù)。的輸運方程為:?~3-9????????????YxCxxGDtDjbjj?????????????????????????????????????~~)~(1~2~其中,是湍流粘性產(chǎn)生項;是由于壁面阻擋與粘性阻尼引起的湍流粘性的減少;?G?Y和是常數(shù);ν是分子運動粘性
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