某些分子超激發(fā)態(tài)和廣義振子強度的研究.pdf

1、本論文用角分辨的快電子能量損失譜儀，研究了NO和N2分子超激發(fā)態(tài)以及O2和N2O分子價殼層躍遷的廣義振子強度。闡明了該方法是研究分子超激發(fā)態(tài)的重要實驗方法之一，也同時闡明了分子的廣義振子強度能為研究勢能曲線的避免交叉以及電子態(tài)相對振動強度分布的異常行為提供豐富的物理信息。 在第一章中，首先介紹了快電子能量損失譜方法的基本原理以及光學(xué)振子強度、廣義振子強度和微分散射截面的物理概念。接著簡單介紹了廣義振子強度的實驗測量方法和絕對化方

2、法：最后介紹了分子超激發(fā)態(tài)的一些基本概念和研究分子超激發(fā)態(tài)的主要實驗方法。 在第二章中，用角分辨的快電子能量損失譜儀，在2500eV的入射電子能量和100meV的能量分辨下，得到了NO分子在能區(qū)135eV以下、散射角度范圍為0°-8°(角度間隔2°)的絕對雙微分散射截面譜。首次測量到一個振動分辨雙電子激發(fā)的超激發(fā)態(tài)，同時也測量到一個內(nèi)價躍遷的超激發(fā)態(tài)，并計算了這個內(nèi)價躍遷的廣義振子強度。并基于目前的實驗工作和理論分析，對測量到的

3、超激發(fā)態(tài)和熒光光譜中[Chem.Phys.293，65(2003)]出現(xiàn)的超激發(fā)態(tài)給出了可能的識別。 在第三章中，用角分辨的快電子能量損失譜儀，在2500eV的入射電子能量和100meV的能量分辨下，得到了N2分子在能區(qū)100eV以下、散射角度范圍為0°-6°(角度間隔2°)的絕對光學(xué)振子強度密度和廣義振子強度密度。首次報道了23eV處躍遷的廣義振子強度，并討論了此躍遷的動量轉(zhuǎn)移依賴特性。 在第四章中，用角分辨的快電子能

4、量損失譜儀以及O2和He混合氣體的方法，在2500eV的入射電子能量和約100meV的能量分辨下，研究了O2分子價殼層躍遷的廣義振子強度以及廣義振子強度比。首次得到了到A′3△u躍遷在較寬K2區(qū)間的廣義振子強度，并且發(fā)現(xiàn)此躍遷的峰形參數(shù)不隨散射角度的變化而變化，給出了它的能級位置和自然線寬，分別為5.99±0.62eV和1.14±0.11eV，從而為Campbell等人[Phys.Rev.A61，022706(2000)]提出的解譜方法

5、的應(yīng)用以及在低能電子碰撞下得到Herzbergpseudocontinuum三個重疊電子態(tài)各自的微分散射截面提供了可能性。本工作得到了到Schumann-Runge連續(xù)區(qū)和E3∑-u，ν′=0和1躍遷的廣義振子強度，并基于Dillon等人[J.Chem.Phys.102，1561(1995)]的計算，定性地解釋了目前得到的E3∑-u，ν′=0和1的廣義振子強度隨K2的變化趨勢，指出了我們和Newell等人[J.Phys.B13，4877

6、(1980)]得到的E3∑-u，ν′=0的廣義振子強度存在較大差異的可能原因是Newell等人[J.Phys.B13，4877(1980)]沒有考慮氣壓效應(yīng)造成的。本工作還得到了較大K2區(qū)間E3∑-u，ν′=0和1的廣義振子強度比，發(fā)現(xiàn)在1＜K2＜2a.u.區(qū)間廣義振子強度比出現(xiàn)了極小值，并對Dillon等人[J.Chem.Phys.102，1561(1995)]的計算進(jìn)行了合理地預(yù)測。 在第五章中，用角分辨的快電子能量損失譜儀

7、以及N2O和He混合氣體的方法，在2500eV的入射電子能量和約100meV的能量分辨下，首次得到了N2O分子B1△←X1∑+和C1∏←X1∑+兩個價殼層躍遷的廣義振子強度。本工作還得到了D1∑+←X1∑+躍遷的廣義振子強度，并且指出我們和Boechat-Roberty等人[J.Phys.B33，4525(2000)]的廣義振子強度存在較大差異的可能原因是Boechat-Roberty等人[J.Phys.B33，4525(2000)]沒