結(jié)構(gòu)動力學(xué) 讀書報告

1、《結(jié)構(gòu)動力學(xué)結(jié)構(gòu)動力學(xué)》讀書報告讀書報告故離散系統(tǒng)的運動方程只以這些質(zhì)點的位移或塊的位移和轉(zhuǎn)動作為故離散系統(tǒng)的運動方程只以這些質(zhì)點的位移或塊的位移和轉(zhuǎn)動作為自由度。對于大部分質(zhì)量集中在若干離散點上的結(jié)構(gòu)，這種方法特自由度。對于大部分質(zhì)量集中在若干離散點上的結(jié)構(gòu)，這種方法特別有效。別有效。②廣義位移法：假定結(jié)構(gòu)在振動時的位形（偏離平衡位置廣義位移法：假定結(jié)構(gòu)在振動時的位形（偏離平衡位置的位移形態(tài)）可用一系列事先規(guī)定的容許位移函數(shù)的位移形態(tài)

2、）可用一系列事先規(guī)定的容許位移函數(shù)fifi（它們必須滿（它們必須滿足支承處的約束條件以及結(jié)構(gòu)內(nèi)部位移的連續(xù)性條件）之和來表示，足支承處的約束條件以及結(jié)構(gòu)內(nèi)部位移的連續(xù)性條件）之和來表示，例如，對于一維結(jié)構(gòu)，它的位形例如，對于一維結(jié)構(gòu)，它的位形u(x)u(x)可以近似地表為：可以近似地表為：結(jié)構(gòu)動力學(xué)結(jié)構(gòu)動力學(xué)(1)(1)式中的式中的qjqj稱為廣義坐標(biāo)稱為廣義坐標(biāo)它表示相應(yīng)位移函數(shù)的幅值。它表示相應(yīng)位移函數(shù)的幅值。這樣，離散系統(tǒng)的運動方

3、程就以廣義坐標(biāo)作為自由度。對于質(zhì)量分這樣，離散系統(tǒng)的運動方程就以廣義坐標(biāo)作為自由度。對于質(zhì)量分布比較均勻，形狀規(guī)則且邊界條件易于處理的結(jié)構(gòu)，這種方法很有布比較均勻，形狀規(guī)則且邊界條件易于處理的結(jié)構(gòu)，這種方法很有效。效。③有限元法有限元法：可以看作是分區(qū)的瑞利－里茲法，其要點是先把：可以看作是分區(qū)的瑞利－里茲法，其要點是先把結(jié)構(gòu)劃分成適當(dāng)數(shù)量的區(qū)域（稱為單元）結(jié)構(gòu)劃分成適當(dāng)數(shù)量的區(qū)域（稱為單元），然后對每一單元施行瑞利，然后對每一單元施行

4、瑞利－里茲法。通常取單元邊界上（有時也包括單元內(nèi)部）若干個幾何－里茲法。通常取單元邊界上（有時也包括單元內(nèi)部）若干個幾何特征點特征點(例如三角形的頂點、邊中點等例如三角形的頂點、邊中點等)處的廣義位移處的廣義位移qjqj作為廣義坐作為廣義坐標(biāo)，并對每個廣義坐標(biāo)取相應(yīng)的插值函數(shù)作為單元內(nèi)部的位移函數(shù)標(biāo)，并對每個廣義坐標(biāo)取相應(yīng)的插值函數(shù)作為單元內(nèi)部的位移函數(shù)（或稱形狀函數(shù)）（或稱形狀函數(shù)）。在這樣的數(shù)學(xué)模型中，要求形狀函數(shù)的組合在相。在這樣

5、的數(shù)學(xué)模型中，要求形狀函數(shù)的組合在相鄰單元的公共邊界上滿足位移連續(xù)條件。一般地說，有限元法是最鄰單元的公共邊界上滿足位移連續(xù)條件。一般地說，有限元法是最靈活有效的離散化方法，它提供了既方便又可靠的理想化模型，并靈活有效的離散化方法，它提供了既方便又可靠的理想化模型，并特別適合于用電子計算機進(jìn)行分析，是目前最為流行的方法，已有特別適合于用電子計算機進(jìn)行分析，是目前最為流行的方法，已有不少專用的或通用的程序可供結(jié)構(gòu)動力學(xué)分析之用。不少專用的