8-6 靜電場(chǎng)的環(huán)路定理 電勢(shì)能

1、8-6 靜電場(chǎng)的環(huán)路定理 電勢(shì)能,一 靜電場(chǎng)力所作的功,靜電場(chǎng)第三講,二 靜電場(chǎng)的環(huán)路定理,三 電勢(shì)能,8-7 電勢(shì),一 電勢(shì),二 點(diǎn)電荷電場(chǎng)的電勢(shì),三 電勢(shì)的疊加原理,四 電勢(shì)的計(jì)算,8-6 靜電場(chǎng)的環(huán)路定理 電勢(shì)能,一 靜電場(chǎng)力所作的功,,1 點(diǎn)電荷電場(chǎng)中移動(dòng)試驗(yàn)電荷q0,點(diǎn)電荷q的電場(chǎng)強(qiáng)度為：,正點(diǎn)電荷q固定于原點(diǎn)o，試驗(yàn)電荷q0在q的電場(chǎng)中，由A點(diǎn)沿任意路徑ACB到達(dá)B點(diǎn)。,則在q0從A移至B點(diǎn)的過程中，電場(chǎng)力作

2、的總功為：,q0移過元位移 時(shí)，電場(chǎng)力作的元功為：,可見：W與q0在的始末位置有關(guān)，與路徑無關(guān)。,2 任意帶電體的電場(chǎng)(視為點(diǎn)電荷的組合),由電場(chǎng)強(qiáng)度疊加原理知：,因?yàn)樯鲜街忻恳豁?xiàng)都與路徑無關(guān)，所以它們的代數(shù)和也必然與路徑無關(guān)。,3 結(jié)論：,一試驗(yàn)電荷q0在靜電場(chǎng)中從一點(diǎn)沿任意路徑運(yùn)動(dòng)到另一點(diǎn)時(shí)，靜電場(chǎng)力對(duì)它所作的功，僅與試驗(yàn)電荷q0及路徑的起點(diǎn)和終點(diǎn)的位置有關(guān)，而與該路徑的形狀無關(guān)。,說明：靜電場(chǎng)力是保守力，靜電場(chǎng)是保守場(chǎng)

3、。,二 靜電場(chǎng)的環(huán)路定理,q0沿閉合路徑l移動(dòng)一周，電場(chǎng)力作功為：,又由靜電場(chǎng)力作功特點(diǎn)知：W=0,式中 稱為電場(chǎng)強(qiáng)度矢量環(huán)流。,靜電場(chǎng)的環(huán)路定理表述了靜電場(chǎng)的另一性質(zhì)： 無旋性，即電場(chǎng)線不閉合。,三 電勢(shì)能,由保守力與勢(shì)能的關(guān)系知：,則：,選B點(diǎn)為電勢(shì)能零點(diǎn)，即令：,電勢(shì)能的大小是相對(duì)的， 電勢(shì)能的差是絕對(duì)的。,電勢(shì)能是電場(chǎng)和電場(chǎng)中的電荷共同擁有的。,可見：電荷q在電場(chǎng)中某點(diǎn)的電勢(shì)能，在數(shù)值上 就等于把它從

4、該點(diǎn)移到零勢(shì)能處靜電場(chǎng)力所 作的功。,即,8-7 電勢(shì),一 電勢(shì),定義：電場(chǎng)中A點(diǎn)的電勢(shì),(VB為參考電勢(shì)，值任選。),1 電勢(shì)VA,令 VB=0，則有：,(B點(diǎn)為電勢(shì)參考點(diǎn)),電勢(shì)零點(diǎn)的選取可視問題性質(zhì)而定。,電場(chǎng)中A點(diǎn)的電勢(shì)在數(shù)值上等于把單位正電荷從 點(diǎn)A移到無窮遠(yuǎn)時(shí)，靜電場(chǎng)力所作的功。,源電荷為有限大小，一般以無窮遠(yuǎn)為電勢(shì)零點(diǎn)。實(shí)際問題中常選擇地球電勢(shì)為零。,無限擴(kuò)展的源電荷(如無限長(zhǎng)帶電圓柱面)只能選在有限區(qū)域內(nèi)

5、的任一點(diǎn)為電勢(shì)零點(diǎn)。,2 電勢(shì)差UAB=VA-VB,電勢(shì)是標(biāo)量，它的單位是伏特簡(jiǎn)稱伏，符號(hào)為V。,一般情況下，電勢(shì)是源電荷和空間位置的函數(shù)， 當(dāng)電勢(shì)分布已知時(shí)，可以方便地求出電荷q在電 場(chǎng)中某點(diǎn)的電勢(shì)能和在電場(chǎng)中移動(dòng)電荷q時(shí)靜電 場(chǎng)力作的功。,電勢(shì)差是絕對(duì)的，與電勢(shì)零點(diǎn)的選擇無關(guān)； 電勢(shì)大小是相對(duì)的，與電勢(shì)零點(diǎn)的選擇有關(guān)。,靜電場(chǎng)中A、B兩點(diǎn)電勢(shì)差UAB，在數(shù)值上等于把 單位正電荷從A點(diǎn)移到B點(diǎn)時(shí)，靜電場(chǎng)力所作的

6、功。,q＞0時(shí)，V＞0；q＜0時(shí)，V＜0,二 點(diǎn)電荷電場(chǎng)的電勢(shì),令：V∞=0，且沿徑向積分。,即：,1 點(diǎn)電荷系,2 電荷連續(xù)分布,三 電勢(shì)的疊加原理,其步驟為：① 將帶電體劃為許多電荷元dq。 dq可以是點(diǎn)電荷，也可以是其他典型帶電 體，應(yīng)視問題的具體情況而定。② 選擇電勢(shì)零點(diǎn)，寫出電荷元dq在場(chǎng)點(diǎn)的電勢(shì)dV。③ 由電勢(shì)疊加原理求V。,1 利用電勢(shì)疊加原理,四 電勢(shì)的計(jì)算,計(jì)算電勢(shì)常用的方法有兩種。,例1 正

7、電荷q均勻分布在半徑為R的細(xì)圓環(huán)上。求圓環(huán) 軸線上距環(huán)心O為x處點(diǎn)P的電勢(shì)。,解 ①在環(huán)上取小段dl，電荷元,②,③,由此式可得均勻帶電圓 環(huán)軸線上的電勢(shì)分布曲 線如圖。,環(huán)心和無窮遠(yuǎn)處的電勢(shì),均勻帶電薄圓盤軸線上的電勢(shì),②令V∞=0，并沿徑向積分。,③任一點(diǎn)P的電勢(shì)VP,例2 均勻帶電球殼的電勢(shì)。,真空中一半徑為R帶電Q的球殼。試求(1)球殼外兩點(diǎn)間的電勢(shì)差；(2)球殼內(nèi)兩點(diǎn)間的電勢(shì)差；(3)球殼外任意點(diǎn)的電勢(shì)；(4)