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1、第一章 第一章 緒論 緒論液體和氣體統(tǒng)稱流體 流體,流體的基本特性 是具有流動性。 表面力 表面力是通過直接接觸,作用在所取流 體表面上的力。 質(zhì)量力 質(zhì)量力是作用在所取流體體積內(nèi)每個質(zhì) 點上的力,因力的大小與流體的質(zhì)量成 比例,故稱質(zhì)量力(重力是最常見的質(zhì) 量力) 。 慣性 慣性是物體保持原有運動狀態(tài)的性質(zhì), 改變物體的運動狀態(tài),都必須克服慣性 的作用。表示慣性大小的物理量是質(zhì) 量,質(zhì)量愈大,慣性愈大,運動狀態(tài)愈 難以改變。 密度
2、密度:單位體積的質(zhì)量,以符號ρ表示。 (單位:kg/m3) 。流體的流動性: 流體的流動性:流體具有易流動性,不 能維持自身的形狀,即流體的形狀就是 容器的形狀。流體在靜止時不能承受剪 切力,任何微小的剪切力作用,都使流 體流動,這就是流動性的力學(xué)解釋。 粘性 粘性是流體的內(nèi)摩擦特性,或者說是流 體阻抗剪切變形速度的特性。在簡單剪 切流動的條件下,流體的內(nèi)摩擦力符合 牛頓內(nèi)摩擦定律。 牛頓平板實驗 平板實驗。上平板帶動粘附在板上 的流層
3、運動,而能影響到內(nèi)部各流層運 動,表明內(nèi)部相鄰流層之間存在著剪切 力,即內(nèi)摩擦力,這就是粘性的表象。 因此說粘性是流體內(nèi)摩擦特性。 牛頓內(nèi)摩擦定律 牛頓內(nèi)摩擦定律:T= :T=μA(du/dy) A(du/dy)【流體的 內(nèi)摩擦力 T 與流速梯度(U/h)=(du/dy) 成比例,與流層的接觸面積 A 成比例, 與流體的性質(zhì)有關(guān),與接觸面上的壓力 無關(guān)。 】[動力 動力]粘度 粘度 ?:反映流體粘性大小的系 數(shù),單位:Pa.s,? 值越
4、大,流體越 粘,流動性越差。 運動粘度 運動粘度 ?:ν=μ/ρ。 液體的粘度隨溫度升高而減小,氣體的 粘度卻隨溫度的升高而增大。其原因是 液體分子間的距離很小,分子間的引力 即內(nèi)聚力是形成粘性的主要因素,溫度 升高,分子間距離增大,內(nèi)聚力減小, 粘度隨之減?。粴怏w分子間距離遠大于 液體,分子熱運動引起的動量交換是形 成粘性的主要因素,溫度升高,分子熱 運動加劇,動量交換加大,粘度隨之增 大。 無粘性流體 無粘性流體,是指粘性,即μ=0
5、 的液 體。無粘性流體實際上是不存在的,它 是一種對物理性質(zhì)進行簡化的力學(xué)模 型。 壓縮性 壓縮性是流體受壓,分子間距離減小, 體積縮小的性質(zhì)。 膨脹性 膨脹性是流體受熱,分子間距離增大, 體積增大的性質(zhì)。第二章 第二章 流體靜力學(xué) 流體靜力學(xué)靜止流體中應(yīng)力具有以下兩個特性 靜止流體中應(yīng)力具有以下兩個特性: 1.應(yīng)力的方向沿作用面的內(nèi)法線方向; 2.靜壓強的大小與作用面方位無關(guān)。 流體平衡微分方程物理意義: 流體平衡微分方程物理意義:
6、微元流團 在 x, y, z 三個方向上均不發(fā)生移動的條 件是微元流團上的表面力和質(zhì)量力在三 個方向上的合力均為零。 液體靜力學(xué)基本方程 液體靜力學(xué)基本方程: P=Po+pgh P=Po+pgh 。等壓面 等壓面:流體中壓強相等的空間點構(gòu)成 的面(平面或曲面) ,例如液體的自由液 面就是一個等壓面。 絕對壓強 絕對壓強是以沒有氣體分子存在的完全 真空為基準起算的壓強,以符號 Pabs 表 示;相對壓強 相對壓強是以當?shù)卮髿鈮簽榛鶞?/p>
7、起 算的壓強 ,以符號 P 表示。絕對壓強和 相對壓強之間,相差一個當?shù)卮髿鈮?,[ P=Pabs P=Pabs—Pa Pa(當?shù)卮髿鈮海.真空度 真空度是指絕對壓強不足當?shù)卮髿鈮旱?差值,即相對壓強的負值,以符號 Pv 表 示。[ Pv=Pa-Pabs= Pv=Pa-Pabs= - P ]測壓管水頭:以測壓管水面到基準面的 高度表示的單位重量水的總勢能。Z + P/ P/ρg = C (C (C 為常數(shù) 為常數(shù))Z : 該點位置相
8、對于基準面的高度;p : 該點的相對壓強 (pa)。ρg : 液體的容 重(N/m3);P/ρg : 壓強水頭高度。 壓力體體積的組成: 壓力體體積的組成:(1)受壓曲面本 身;(2)通過曲面周圍邊緣所作的面; (3)自由液面或自由液面的延伸。 壓力體的種類: 壓力體的種類:實壓力體、虛壓力體、 壓力體疊加。實壓力體 Pz 方向向下;虛 壓力體 Pz 方向向上。 第三章 第三章 流體動力學(xué)基礎(chǔ) 流體動力學(xué)基礎(chǔ)拉格朗日法: 拉格朗日法:
9、是以流場中每一流體質(zhì)點 作為描述對象的方法,它以流體個別質(zhì) 點隨時間的運動為基礎(chǔ),通過綜合足夠 多的質(zhì)點(即質(zhì)點系)運動來確定整個 流體的流動-- 質(zhì)點系法。 歐拉法 歐拉法:是以流體質(zhì)點流經(jīng)流場中各空 間點的運動即以流場作為描述對象研究 流動的方法— 流場法。 流體質(zhì)點的加速度(流速對時間求導(dǎo)) 流體質(zhì)點的加速度(流速對時間求導(dǎo)) 有兩部分組成: 有兩部分組成: 1)時變加速度(當?shù)丶铀俣龋?)時變加速度(當?shù)丶铀俣龋鲃舆^ 程中流
10、場由于速度隨時間變化而引起的 加速度; 2)位變加速度(遷移加速度) )位變加速度(遷移加速度)—流動過 程中流場中速度分布不均,因位置變化 而引起的加速度。 在恒定流中,流場中任意空間點的運動 要素不隨時間變化,所以時變加速度等 于零;在均勻流中,質(zhì)點運動速度不隨 空間位置變化,所以位變加速度等于 零。 流體運動中的基本概念: 流體運動中的基本概念: ⑴、恒定流與非恒定流;⑵、一元流、二元流與三元流 》 》 》一元 流:流體在一個方向
11、流動最為顯著,其余 兩個方向的流動可忽略不計,即流動流 體的運動要素是一個空間坐標的函數(shù)。 二元流 :流體主要表現(xiàn)在兩個方向的流 動,而第三個方向的流動可忽略不計, 即流動流體的運動要素是二個空間坐標 (不限于直角坐標)函數(shù)。三元流 :流 動流體的運動要素是三個空間坐標函 數(shù)。 流線的概念 流線的概念:是表示某一瞬時流體各點 流動趨勢的曲線,曲線上任一點的切線 方向與該點的流速方向重合。流線是歐 拉法描述流體運動的基礎(chǔ)。圖為流線譜 中顯
12、示的流線形狀。 流線的性質(zhì): 流線的性質(zhì): (1) 、恒動流動中流線形狀不隨時間變 化,而且流體質(zhì)點的跡線和流線重合; (2) 、流線一般也不能是折線,而是一 條光滑的曲線或直線。實際流場中除駐 點和奇點外流線不能相交,不能突然轉(zhuǎn) 折。 跡線的定義: 跡線的定義:是指流體質(zhì)點在一段時間 的運動軌跡線。 流管 流管:某時刻,在流場內(nèi)任意作一封閉 曲線(不是流線) ,通過該封閉曲線的每 一點作流線,這些無數(shù)流線所組成的管 狀的假想表面
13、。 性質(zhì):不能相交 ,流體質(zhì)點不能穿過流 管表面。在定常時,形狀和位置不隨時 間變化而變化。非定常時,形狀和位置 可能隨時間變化而變化。 流管內(nèi)的全部流體為流束 流束。流束的極限 是一條流線。極限近于一條流線的流束 為微元流束。 流束中處處與速度方向相垂直的橫截面 稱為該流束的過流斷面 過流斷面。元流 元流是過流斷面無限小的流束,其幾何 特征與流線相同。 把流管取在運動液體的邊界上,則邊界 內(nèi)整股液流的流束稱為總流 總流。單位時間內(nèi)通過
14、某一過流斷面的流體量 稱為該斷面的流量。 流量。過流斷面上各點的流速是不相同的,所 以常采用一個平均值來代替各點的實際 流速,稱斷面平均流速。 斷面平均流速。 總流能量方程(即伯努利方程)在推導(dǎo) 總流能量方程(即伯努利方程)在推導(dǎo) 過程中的限制條件 過程中的限制條件: (1)恒定流動;(2)質(zhì)量力只有重 力;(3)不可壓縮流體(以上條件引自 粘性流體元流的伯努力方程) ;(4)所 取過流斷面為漸變斷面;(5)兩斷面無 分流和匯流。
15、 元流的伯努利方程的物理意義與幾何意 元流的伯努利方程的物理意義與幾何意 義: z: 是元流過流斷面上單位重量流體從 某一基準面算起所具有的位能,稱單位 位能。p/ρg : 是元流過流斷面上單位重 量流體所具有的壓能,稱單位壓能。 z+p/ z+p/ρg: 是元流過流斷面上單位重量流 體從某一基準面算起所具有勢能,稱單 位勢能。u 2/ 2g 是元流過流斷面上單位 重量流體所具有的動能稱單位動能。 (1)物理意義: )物
16、理意義:1)元流各過流斷面上 單位重量流體所具有的機械能(位能、 壓能、動能之和)沿流程保持不變;2) 也表示了元流在不同過流斷面上單位重 量流體所具有的位能、壓能、動能之間 可以相互轉(zhuǎn)化的關(guān)系。(2)幾何意義: )幾何意義:1)元流各過流斷面上 總水頭 H(位置水頭、壓強水頭、速度水 頭之和)沿流程保持不變。2)也表示了 元流在不同過流斷面上位置水頭、壓強 水頭、速度水頭之間可以相互轉(zhuǎn)化的關(guān) 系。z -是位置水頭; 是位置水頭;p/ρ
17、g -是壓強水 是壓強水頭; 頭;z+p/ z+p/ρg -是測壓管水頭; 是測壓管水頭;u 2/ 2g -是速度水頭。 是速度水頭。 微元控制體是在流場中劃定的微小空間 區(qū)域,形狀、位置均固定不變,而流體 可以不受影響地通過。 連續(xù)性方程 連續(xù)性方程是不涉及作用力的運動學(xué)方 程,對無粘性流體或粘性流體都適用。 總流的連續(xù)性方程 總流的連續(xù)性方程是質(zhì)量守恒原理的流 體力學(xué)表達式(總流積分形式) ,是控制 總流運動的基本方程之一。 在非均
18、勻流 非均勻流中,流線的曲率很小,流線 間的夾角也很小的流動,即流線近似于 平行直線的流動是非均勻漸變流,否則 是急變流。第四章 第四章 流動阻力和水頭損失 流動阻力和水頭損失產(chǎn)生流動阻力和能量損失的根源:流體 產(chǎn)生流動阻力和能量損失的根源:流體 的粘性和紊動。 的粘性和紊動。 水頭損失產(chǎn)生的原因:一是流體具有粘 水頭損失產(chǎn)生的原因:一是流體具有粘 滯性 滯性;二是流動邊界的影響。 二是流動邊界的影響。在邊界沿程無變化(邊壁形狀、尺寸、
19、 過流方向均無變化)的均勻流段上,產(chǎn) 生的流動阻力稱為沿程阻力或摩擦阻 力。由于沿程阻力做功而引起的水頭損 失稱為沿程水頭損失。 沿程水頭損失。 在邊界沿程急劇變化,流速分布發(fā)生變 化的局部區(qū)段上,集中產(chǎn)生的流動阻力 稱為局部阻力。由于局部阻力引起的水 頭損失稱為局部水頭損失。 局部水頭損失。發(fā)生在管道 入口、異徑管、彎管、三通、閥門等管 件處的水頭損失,都是局部水頭損失。 局部水頭損失 局部水頭損失產(chǎn)生原因:(1)存在主流 和固體壁面
20、脫離的漩渦區(qū);(2)斷面流 速重新分布。 層流: 層流:亦稱片流,是指流體質(zhì)點不互相 混雜,流體質(zhì)點作有條不紊的有序的直 線運動。 紊流 紊流(湍流):是指隨流速增 大,流層逐漸不穩(wěn)定,質(zhì)點相互混摻, 流體質(zhì)點沿很不規(guī)則無序的路徑運動。 雷諾數(shù)的物理意義:為什么 雷諾數(shù)的物理意義:為什么 Re Re 可以判別 可以判別水流流動型態(tài)? 水流流動型態(tài)? Re 反映了慣性力與粘性 力的對比關(guān)系。若 Re 較小,反映出粘性 力的作用
21、大,粘性力作用對質(zhì)點運動起 控制作用,質(zhì)點呈現(xiàn)有秩序的線狀運 動,為層流。當流動的雷諾數(shù)逐漸增大 時,粘性力對流動的控制也隨之減小, 質(zhì)點運動失去控制時,層流即失去了穩(wěn) 定,由于外界的各種原因,如邊界上的 高低不平等因素,慣性作用將使微小的 擾動發(fā)展擴大,形成湍流。 在理想流體 里,因為沒有粘性的作用,所以無所謂 層流和湍流。所以雷諾數(shù)可以用來判別 流動型態(tài)。 【慣性力↑,動能↑,粘性力 ↓,則呈湍流;慣性力↓,動能↓,粘 性力↑,則呈
22、層流。 】 == ==尼古拉滋實驗 尼古拉滋實驗== ==實驗?zāi)康模貉芯垦爻套枇ο禂?shù)λ與雷諾 實驗?zāi)康模貉芯垦爻套枇ο禂?shù)λ與雷諾 數(shù) Re Re 和管壁相對粗糙度 和管壁相對粗糙度 Ks/d Ks/d 之間的關(guān) 之間的關(guān)系,揭示λ的變化規(guī)律。 系,揭示λ的變化規(guī)律。 第 1 區(qū)——層流區(qū), ?=f(Re) 。 ?=64/Re,沿程損失與流速的一次方程正 比。 第 2 區(qū)——層流轉(zhuǎn)變?yōu)槲闪鞯倪^渡區(qū)。 ?=f(Re) ,范圍較小,一般按
23、水力光滑 區(qū)處理。 第 3 區(qū)——水力光滑管區(qū)。紊流狀態(tài), Re>3000, ?=f(Re) ,水頭損失與流速的 1.75 次方成比例。 第 4 區(qū)——由“光滑管區(qū)”轉(zhuǎn)向“粗糙 管區(qū)”的紊流過渡區(qū),?=f(Re, ?/d) 。 第 5 區(qū)——水力粗糙管區(qū)或阻力平方 區(qū)。 ?=f(?/d) ,水流處于發(fā)展完全的 紊流狀態(tài),水流阻力與流速的平方成正 比,故又稱阻力平方區(qū)。 壓差阻力: 壓差阻力:指流體繞曲面體或具有銳緣 棱角的物體流
24、動時,附面層要發(fā)生分 離,從而產(chǎn)生旋渦所造成的阻力。這種 阻力與物體形狀有關(guān),故稱為壓差阻 力。 繞流阻力: 繞流阻力:細長流線型物體,以平板為 例,繞流阻力主要由摩擦阻力(Df)來 決定,阻力系數(shù)與雷諾數(shù)有關(guān);鈍頭曲 面物體,以圓柱和圓球為例,繞流阻力 既與摩擦阻力有關(guān),又與壓差阻力有 關(guān)。在低雷諾數(shù)時,主要為摩擦阻力, 阻力系數(shù)與雷諾數(shù)有關(guān)。在高雷諾數(shù) 時,主要為壓差阻力(Dp) 。 【D= Df+ Dp】第五章 第五章 孔口、
25、管嘴出流和有壓管流 孔口、管嘴出流和有壓管流有壓管流: 有壓管流:管道中流體在壓力差作用下 的流動。 有壓管道: 有壓管道:輸送有壓液流的管道。 有壓恒定管流: 有壓恒定管流:當管流的所有運動要素 均不隨時間變化的管流。 有壓非恒定管流: 有壓非恒定管流:管流的運動要素隨時 間變化的管流。 容器壁上開孔,水經(jīng)孔口流出的水力現(xiàn) 象稱為孔口出流。 孔口出流。 孔口的分類:當孔口的直徑 d(或高度 e)與孔口形心在水面下的深度 H 相比很 小
26、,如 d«H/10 時,可認為孔口斷面上的 各點水頭相等,這樣的孔口稱為小孔 小孔口;當 d>10/H 時,應(yīng)考慮不同高度上的 水頭不等,這樣的孔口是大孔口 大孔口。 水由孔口流入大氣中稱為自由出流。 自由出流。 若 經(jīng)孔口流出的水流不是進入空氣,而是 流入下游水體中,致使孔口淹沒在下游 水面之下,這種情況稱為淹沒出流 淹沒出流。 按孔口作用水頭(或壓力)的穩(wěn)定與否 分:恒定出流: 恒定出流:當孔口出流時,水箱中 水量如
27、能得到源源不斷的補充,從而使 孔口的水頭不變,此時的出流稱為恒定 出流。非恒定出流: 非恒定出流:當孔口出流時,水 箱中水量得不到補充,則孔口的水頭不 斷變化,此時的出流稱為非恒定出流。 在孔口上對接長度為 3~4 倍孔徑的短 管,水通過短管并在出口斷面滿流出的 水力現(xiàn)象稱為管嘴出流 管嘴出流。短管 短管是有壓管道的基本型,其水頭損失 包括沿程水頭損失和局部水頭損失。 虹吸現(xiàn)象: 虹吸現(xiàn)象:虹吸現(xiàn)象是液態(tài)分子間引力 與位能差所造成的,即
28、利用水柱壓力 差,使水上升后再流到低處。由于管口 水面承受不同的大氣壓力,水會由壓力 大的一邊流向壓力小的一邊,直到兩邊 的大氣壓力相等,容器內(nèi)的水面變成相 同的高度,水就會停止流動,利用紅吸 現(xiàn)象很快就可將容器內(nèi)的水抽出。 長管: 長管:指管道中以沿程水頭損失為主, 局部水頭損失和流速水頭所占比重小, 可以忽略的管道。長管是管道的簡化模 型。 水擊現(xiàn)象 水擊現(xiàn)象:在管道系統(tǒng)中,當某種外界 因素(閘閥急速開啟或關(guān)閉,水泵的開 停機)使管
29、道流速發(fā)生變化時,從而引 起管道中壓強交替升降,壓力波在管道 中的傳播,產(chǎn)生水力沖擊的現(xiàn)象。 直接水擊: 直接水擊:當關(guān)閉閥門時間小于或等于 一個相長時,最早由閥門處產(chǎn)生的向上 傳播而后又反射回來的減壓順行波,在 閥門全部關(guān)閉時還未到達閥門斷面,在 閥門斷面處產(chǎn)生的可能最大水擊壓強將 不受其影響,這種水擊稱直接水擊。 間接水擊: 間接水擊:當關(guān)閉閥門時間大于一個相 長時,從上游反射回來的減壓波會部分 抵消水擊增壓,使閥門斷面處不致達到
30、最大的水擊壓強,這種水擊稱為間接水 擊。 圓柱形外管嘴的正常工作條件是: 圓柱形外管嘴的正常工作條件是:①作 用水頭 H。«9m;②管嘴長度 l=(3~4) d 。 ■水擊產(chǎn)生的因素 ■水擊產(chǎn)生的因素:水流慣性,水體壓 縮性,管壁彈性是引起水擊現(xiàn)象的力學(xué) 因素。水擊破壞 水擊破壞:水擊產(chǎn)生的高壓會導(dǎo)致輸送管道破裂,閘門等管道裝置損 壞;水泵與電機的損壞;水擊引起的低 壓,產(chǎn)生真空,使薄壁鋼管由失穩(wěn)而扭 曲,管中水體汽化發(fā)生斷流
31、,引起彌合 水擊 防止水擊危害的措施: 防止水擊危害的措施: 1、限制流速; 2、控制閥門關(guān)閉或開啟時間; 3、縮短管道長度,采用彈性模量想、較 小材質(zhì)的管道; 5、設(shè)置安全閥,進行水擊過載保護。第六章 第六章 明渠流動 明渠流動明渠流動 明渠流動是水流的部分周界與大氣接 觸,具有自由表面的流動。由于自由表 面上相對壓強為零,所以又稱為無壓流 動。明渠是一種具有自由表面(表面上各 點受大氣壓強的作用)水流的渠道。根據(jù) 它的形成可分為天
32、然明渠和人工明渠。 前者如天然河道;后者如人工輸水渠 道、運河及未充滿水流的管道等。 明渠流動的特點: 明渠流動的特點: 1、明渠流動具有自由表面,沿程各斷面 的表面壓強都是大氣壓,重力對流動起 主導(dǎo)作用。 2、明渠底坡的改變對斷面的流速和水深 有直接影響。 3、明渠局部邊界的變化,如設(shè)置控制裝 備渠道形狀和尺寸的變化,改變底坡 等,都會造成水深在很長的流程上發(fā)生 變化。 斷面形狀、尺寸沿程不變的長直渠道稱 為棱柱形渠道 棱柱形渠道。
33、渠道的連接過渡段是典型的非棱柱形渠 道,天然河道的斷面不規(guī)則,都屬于非 棱柱形渠道 棱柱形渠道。 明渠均勻流 明渠均勻流是明渠流動最簡單的形式。 底坡 底坡 i——渠道底部沿程單位長度的降 低值。平坡:i=0;正坡:i>0;逆坡: i0); 3)渠道中沒有建筑物的局部干擾; 4)明渠中的水流必須是恒定的,沿程無 水流的匯入、匯出,即流量不變。 明渠均勻流的特征: 明渠均勻流的特征: 1)過水斷面的形狀和尺寸、斷面平均流 速、流量
34、和水深沿程不變。 2)總水頭線、測壓管水頭線(水面坡 度)和渠底線互相平行 水力最優(yōu)斷面 水力最優(yōu)斷面:明渠的輸水能力取決于 底坡 i、渠壁的粗糙系數(shù) n 及過水斷面 A 的大小及形狀。通常,i 的大小隨當?shù)?的地形而定,n 則取決于所選的渠壁材 料。因此,渠道的 Q 僅取決于 A 的大小 及形狀 R。而在底坡 i、粗糙系數(shù) n 和過 流面積 A 一定的條件下,能使渠道的輸 水能力最大的斷面形狀稱為水力最優(yōu)斷 面。 臨界流速﹠弗勞德數(shù):
35、 臨界流速﹠弗勞德數(shù):緩流: vvc, Fr>1。 臨界底坡: 臨界底坡:緩坡——i?ic,均勻流是緩 流 hO?hc;臨界坡——i=ic,均勻流是 臨界流 hO=hc;陡坡或稱急坡—— i>ic,均勻流是急流 hOV>Vmin Vmax>V>Vmin 。 水躍: 水躍:是明渠水流從急流狀態(tài)(水深小 于臨界水深)過渡到緩流狀態(tài)(水深大 于臨界水深)時,水面驟然躍起的急變 現(xiàn)象。 水跌: 水跌:是明渠水
36、流從緩流過渡到急流, 水面急劇降落的局部水力現(xiàn)象。常見于 渠道底坡由緩坡突然變?yōu)槎钙禄蛳掠吻?道斷面形狀突然改變處。第七章 第七章 堰流 堰流堰流 堰流是明渠緩流由于流動邊界急劇變化 而引起的明渠急變流現(xiàn)象。 在緩流中,為控制水位和流量而設(shè)置的 頂部溢流的障壁稱為堰,水經(jīng)堰頂溢流 的水力現(xiàn)象稱為堰流 堰流。堰頂溢流的水流情況,隨堰頂厚度 堰頂溢流的水流情況,隨堰頂厚度δ與 δ與堰上水頭 堰上水頭 H 的比值不同而異,按 的比值不同而異,
37、按δ/H 比值將分為三類: 值將分為三類:1、當δ/H10 時,因沿程損失不能忽略,故是明 渠,而不是堰。 寬頂堰的自由出流條件: 寬頂堰的自由出流條件:由實驗知,當 4<d/H<10 時:水流在進口以后的不遠處 形成一收縮水深 h2,則 h2<hk,在此之 后形成的流線近似平行于堰頂?shù)臐u變 流,水面在堰尾再下降。第八章 第八章 滲流 滲流流體在孔隙介質(zhì)中的流動稱為滲流 滲流。水 在土孔隙中的流動,即地下水流動,是 自
38、然界最常見的滲流現(xiàn)象。滲流理論在 水利、土建、給水排水、環(huán)境保護、地 質(zhì)、石油、化工等許多領(lǐng)域都有廣泛的 應(yīng)用。 滲流的分類: 滲流的分類:1)按參數(shù)隨時間變化分: 恒定和非恒定滲流;2)按參數(shù)沿流程變 化分:均勻和非均勻滲流;3)按參數(shù)的 自變量個數(shù):一元、二元、三元滲流; 4)按有無自由水面分:無壓和有壓滲 流;5)按水頭損失與流速的關(guān)系分:線 性和非線性滲流== ==達西定律 達西定律== ==達西定律的適用范圍:1)恒定均勻滲
39、流;2)線性滲流(流速與水頭損失的一 次方成正比) 《《《u = kJ 必須指出,并 非所有滲流都是線性滲流。 判別雷諾數(shù)為:Re=vd/ν≤1~10,為安全 起見,取雷諾數(shù) Re≤1。 在地表下面潛水含水層中開鑿的井,稱 為普通井或潛水井 普通井或潛水井。含水層位于兩個不 透水層之間,頂面的壓強大于大氣壓 強,這樣的水層是承壓含水層,汲取承 壓地下水的井,稱為承壓井或自流井 承壓井或自流井。 井管貫穿整個含水層,井底直達不透水 層的井
40、稱為完全井 完全井(完整井) 。井底未達 到不透水層的井稱為非完全井 非完全井。第九章 第九章 量綱分析和相似原理 量綱分析和相似原理將一個物理導(dǎo)出量用若干個基本量的冪 之積表示出來的表達式,稱為該物理量 的量綱乘積式或量綱式,簡稱量綱 量綱。在量綱和諧原理基礎(chǔ)發(fā)展起來的量綱分 析法有兩種:瑞利法和∏定理 瑞利法和∏定理。流體力學(xué)相似擴展為以下四方面: 流體力學(xué)相似擴展為以下四方面:1、幾 何相似;2、運動相似;3、動力相似; 4、邊
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