摻雜近滕晶格的行列式量子蒙特卡羅方法研究.pdf

1、重費(fèi)米子材料屬于強(qiáng)關(guān)聯(lián)電子體系，很多情況下表現(xiàn)出非常規(guī)超導(dǎo)的奇異性質(zhì)。重費(fèi)米子材料體現(xiàn)的許多奇異性質(zhì)一直是人們爭論的焦點(diǎn)，近年來越發(fā)受到人們的重視。本文采用二維的周期性Anderson模型模擬重費(fèi)米子材料，運(yùn)用行列式量子蒙特卡羅數(shù)值方法求解該模型的雜化過程和摻雜過程。得到的主要結(jié)論如下:
　　(1)給出了未摻雜近滕晶格的溫度—雜化相圖，隨導(dǎo)帶電子和局域f電子耦合強(qiáng)度V的增加，高溫下為金屬—近滕絕緣體相變，低溫下為金屬—反鐵磁絕緣體

2、—近滕絕緣體的相變，在反鐵磁絕緣體區(qū)域?qū)щ娮雍蚮電子表現(xiàn)為軌道選擇的絕緣體形為。
　　(2)在反鐵磁絕緣體區(qū)域和近滕絕緣體區(qū)域分別用近滕空穴替換掉單個(gè)f電子，雜化強(qiáng)度受雜質(zhì)的干涉均表現(xiàn)為衰減的空間分布，導(dǎo)帶電子的分布由反鐵磁區(qū)域的震蕩分布變?yōu)榻^緣體區(qū)域的衰減分布，前者的決定因素為導(dǎo)帶電子之間的躍遷，后者的決定因素為雜質(zhì)對導(dǎo)帶電子的散射作用。
　　(3)近滕絕緣體區(qū)域的雜質(zhì)在譜函數(shù)很寬的雜化能隙中引入了局域束縛態(tài)，局域束

3、縛態(tài)在空間的權(quán)重由大到小排序?yàn)殡s質(zhì)處的導(dǎo)帶電子、最近鄰處的f電子、最近鄰處的導(dǎo)帶電子以及次近鄰處的f電子。隨雜質(zhì)能級(jí)分別從正值方向和負(fù)值方向增加，局域束縛態(tài)均向能隙中心移動(dòng)。
　　(4)雜質(zhì)對導(dǎo)帶電子、雜化強(qiáng)度、局域束縛態(tài)分布的干涉局限于最近鄰處和次近鄰處。
　　(5)在近滕絕緣體區(qū)域摻入多個(gè)雜質(zhì)時(shí)，體系發(fā)生絕緣體到金屬的相變過程，該相變?yōu)椴贿B續(xù)的一級(jí)相變，相變點(diǎn)在30％左右，相變過程中體系的熱力學(xué)性質(zhì)始終連續(xù)變化，但輸運(yùn)性